电路与模拟电子技术基础(第2版)第3章
正弦稳态电路的分析习题解答第3章..
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电路与模拟电子技术基础(第2版)第3章
正弦稳态电路的分析习题解答第3章
电路分析习题解答第3章习题解答
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MATLAB在电路中的简单应用|M​A​T​L​A​B​基​本​知​识​,​包​括​起​源​、​发​展​、​功​能​等​知​识​;​M​A​T​L​A​B​在​简​单​电​路​中​的​基​本​应​用​。
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高频基本上是由无源元件、有源器件和组成的。高频电路中使用的元器件与低频电路中使用的元器件是不同的。高频电路中无源线性元件主要是（器）、（器）和（器）。
频率按照规定划分，以便有专业的交流语言：：0.03-300Hz；：300-3000Hz(音频) ；：3-30KHz；长 波：30-300KHz ；中 波：300-3000KHz；短 波：3-30兆；：30-300兆；：300-3000兆；：3-30G；：30-300G； 远红外：300－3000G。一个实际的，在时主要表现为特性，但在高频使用时不仅表现有电阻特性的一面。而且还表现有电抗特性的一面。电阻器的电抗特性反映的就是其高频特性。
一个电阻R的高频；其中，CR为分布，LR为引线，R为电阻。由隔开的两导体构成电容。一个理想的容抗为1/(jωC)，电容器的容抗与的关系如图1—2（b）虚线所示，其中f为工作频率，ω=2πf。
一个实际电容C的高频等效电路如图所示，其中Rc为损耗电阻，Lc为引线电感。容抗与频率的关系如图1—2（b）实线所示，其中f为工作频率，ω=2πf。
(a)电容器的等效电路；（b）电容器的特性；理想高频L的感抗为jωL，其中ω为工作角频率。
实际高频电感器存在分布电容和损耗电阻；自身谐振频率SRF。在SRF上，高频电感阻抗的幅值最大，而相角为零。（一）
在高频中主要用于检波、调制、解调及混频等非线性变换中。
在高频中应用的晶体管仍然是和各种场效应管，在外形结构方面有所不同。高频晶体管有两大类型：一类是作小信号放大的高频小功率管，对它们的主要要求是高增益和低噪声；另一类为高频功率管，其在高频工作时允许有较大管耗，且输出功率较大。
用于高频的集成电路的类型和品种主要分为通用型和专用型两种。高频电路中的无源组件或主要有高频振荡（谐振）回路、、谐振器与等，它们完成信号的传输、频率选择及阻抗变换等功能。
高频振荡回路是高频电路中应用最广的无源网络，也是构成高频放大器、振荡器以及各种滤波器的主要部件，在电路中完成阻抗变换、信号选择等任务，并可直接作为负载使用。
振荡回路是由电感和电容组成。只有一个回路的振荡回路称为简单振荡回路或单振荡回路，分为串联谐振回路或并联谐振回路。图1—4串联震荡回路及其特性
若在串联振荡回路两端加一恒压信号，则发生串联谐振时因阻抗最小，流过电路的电流最大，称为谐振电流，其值为：
在任意频率下的回路电流与谐振电流之比为：
称为回路的品质因数，它是振荡回路的另一个重要参数。根据式（1—6）画出相应的如图1—5所示，称为。
图1—5串联谐振回路的谐振曲线：
图1—6串联回路在谐振时的电流、电压关系：
在实际应用中，外加信号的频率ω与回路谐振频率ω0之差Δω=ω-ω0表示频率偏离谐振的程度，称为失谐。当ω与ω0很接近时，
令ξ为广义失谐，则式（1—5）可写成
当保持外加信号的幅值不变而改变其频率时，将回路电流值下降为谐振值的时对应的称为回路的通频带，也称回路带宽，通常用B来表示。令式（1—9）等于，则可推得ξ=±1，从而可得带宽为串联谐振回路适用于电源内阻为低内阻（如恒压源）的情况或低阻抗的电路（如微波电路）。
图1—7并联谐振回路及其等效电路、阻抗特性和辐角特性：
(a)并联谐振回路；（b）等效电路；（c）阻抗特性；（d）辐角特性
并联谐振回路的并联阻抗为：
定义使感抗与容抗相等的频率为并联谐振频率ω0，令Zp的虚部为零，求解方程的根就是ω0，可得
式中，Q为回路的品质因数，有
当时，。回路在谐振时的阻抗最大，为一电阻R0
并联回路通常用于窄带系统，此时ω与ω0相差不大，式（1—13）可进一步简化为
式中，Δω=ω-ω0。对应的阻抗模值与幅角分别为
图1—8表示了并联振荡回路中谐振时的电流、电压关系。
例1设一放大器以简单并联振荡回路为负载，信号fs=10MHz，回路电容C=50pF，
(1)试计算所需的线圈电感值。
(2)若线圈品质因数为Q=100，试计算回路及回路带宽。
(3)若放大器所需的带宽B=0.5MHz，则应在回路上并联多大电阻才能满足放大器所需带宽要求？
(1)计算L值。由式(1—2)，可得
将f0以兆赫兹(MHz)为单位，C以皮法(pF)为单位，L以微亨（μH）为单位，上式可变为一实用计算公式：
将f0=fs=10MHz代入，得
(2)回路谐振电阻和带宽。由式(1—12)
回路带宽为
(3)求满足0.5MHz带宽的。设回路上并联电阻为R1，并联后的总电阻为R1∥R0，总的回路有载品质因数为QL。由带宽公式，有
此时要求的带宽B=0.5MHz，故
回路总电阻为
需要在回路上并联7.97kΩ的电阻。图1—9几种常见抽头振荡回路
对于图1—9（b）的电路，其接入系数p可以直接用电容比值表示为
图1—10电流源的折合谐振时的回路电流IL和IC与I的比值要小些，而不再是Q倍。由
例2如图1—11，抽头回路由电流源激励，忽略回路本身的固有损耗，试求回路两端电压u(t)的表示式及回路带宽。
图1—11例2的抽头回路解：由于忽略了回路本身的固有损耗，因此可以认为Q→∞。由图可知，回路电容为
谐振角频率为电阻R1的接入系数等效到回路两端的电阻为
回路两端电压u(t)与i(t)同相，电压振幅U=IR=2V，故
回路有载品质因数
回路带宽在高频电路中，有时用到两个互相耦合的振荡回路，也称为双调谐回路。把接有激励信号源的回路称为初级回路，把与负载相接的回路称为次级回路或负载回路。图1—12是两种常见的耦合回路。图1—12（a）是互感，图1—12(b)是回路图1—12两种常见的耦合回路及其等效电路
对于图1—12（b）电路，耦合系数为
初次级串联阻抗可分别表示为
耦合阻抗为
由图1—12（c）等效电路，转移阻抗为
由次级感应电势产生，有
考虑次级的反映阻抗，则是靠磁通交链，或者说是靠互感进行耦合的。
(1)为了减少损耗，高频变压器常用导磁率μ高、高频损耗小的软磁材料作磁芯。
(2)高频变压器一般用于小信号场合，尺寸小，线圈的匝数较少。
图1—14高频变压器的磁芯结构
(a)环形磁芯；(b)罐形磁芯；(c)双孔磁芯
图1—15高频变压器及其等效电路
(a)电路符号；(b)等效电路图1—16(a)是一中心抽头变压器的示意图。
初级为两个等匝数的线圈串联，极性相同，设初次级匝比n=N1/N2。作为看待，线圈间的电压和电流关系分别为
图1—16中心抽头变压器电路
（a）中心抽头变压器电路；（b）作四端口器件应用3.2传输线变压器就是利用绕制在磁环上的传输线而构成的高频变压器。图1—17为其典型的结构和电路图。
图1—17传输线变压器的典型结构和电路
(a)结构示意图；（b）电路
图1—18传输线变压器的工作方式
(a)传输线方式；(b)变压器方式
图1—19传输线变压器的应用举例?
(a)高频反相器；(b)不平衡—平衡变换器；(c)1∶4阻抗变换器；(d)3分贝耦合器（一）物理特性
是由天然或人工生成的石英晶体切片制成。
（二）等效电路及阻抗特性
图1—22是石英晶体谐振器的等效电路。
由图1—22(b)可看出，晶体谐振器是一串并联的振荡回路，其串联谐振频率fq和并联谐振频率f0
图1-20石英晶体的形状及各种切型的位置
（a）形状；（b）不同切型位置；（c）电路符号
图1—21石英晶体谐振器（a）外形；（b）内部结构
图1—22晶体谐振器的等效电路
(a)包括泛音在内的等效电路；(b)谐振频率附近的等效电路
图1—22(b)所示的等效电路的阻抗的一般表示式为
在忽略rq后，上式可化简为
图1—23晶体谐振器的电抗曲线
图1—24晶体滤波器的电路与衰减特性?（a）滤波器电路；（b）衰减特性（一）
图1—25陶瓷滤波器电路
图1—26声表面波滤波器的结构和幅频特性(a)结构示意图(b)均匀对称的幅频特性
图1—26(a)中的声表面波滤波器的传输为
图1--27一种用于通信机中的声表面波滤波器
（三）与匹配器
高频衰减，匹配器
图1—28T型和Π型网络
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＞＞＞如图所示的电路中，电容器电容C=1μF，线圈的自感系数L=0.1mH，先..
如图所示的电路中，电容器电容C=1μF，线圈的自感系数L=0.1mH，先将电键S拨至a，这时电容器内有一带电液滴恰保持静止．然后将电键S拨至b，经过t=3.14×10-5s，油滴的加速度是多少？当油滴的加速度a为何值时，LC回路中的振荡电流有最大值？（g=10m/s2，研究过程中油滴不与极板接触）
题型：问答题难度：中档来源：不详
当S拨至a时，油滴受力平衡，显然带负电，所以有：mg=qUd当S拨至b时，LC回路中有震荡电流，其振荡周期为：T=2πLC=2×3.14×0.1×10-3×1×10-6=6.28×10-5s当t=3.14×10-5s时，电容器恰好反向充电结束，此时油滴受到向下的电场力，由牛顿第二定律得：qUd+mg=ma以上式子联立，代入数据得：a=20m/s2当震荡电流最大时，两极板间电压为零，板间没有电场，油滴仅受重力作用所以有：mg=ma'得：a'=g=10m/s2答：经过t=3.14×10-5s，油滴的加速度是20m/s2，当油滴的加速度a为10m/s2时，LC回路中的振荡电流有最大值．
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据魔方格专家权威分析，试题“如图所示的电路中，电容器电容C=1μF，线圈的自感系数L=0.1mH，先..”主要考查你对&&牛顿第二定律，带电粒子在电场中运动的综合应用，自感现象&&等考点的理解。关于这些考点的“档案”如下：
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因为篇幅有限，只列出部分考点，详细请访问。
牛顿第二定律带电粒子在电场中运动的综合应用自感现象
内容：物体的加速度跟所受的外力的合力成正比，跟物体的质量成反比，加速度的方向跟合外力的方向相同，表达式F=kma。在国际单位制中，k=1，上式简化为F合=ma。牛顿这个单位就是根据牛顿第二定律定义的：使质量是1kg的物体产生1m/s2加速度的力，叫做1N（kg·m/s2=N）。对牛顿第二定律的理解：①模型性牛顿第二定律的研究对象只能是质点模型或可看成质点模型的物体。②因果性力是产生加速度的原因，质量是物体惯性大小的量度，物体的加速度是力这一外因和质量这一内因共同作用的结果。③矢量性合外力的方向决定了加速度的方向，合外力方向变，加速度方向变，加速度方向与合外力方向一致。其实牛顿第二定律的表达形式就是矢量式。④瞬时性加速度与合外力是瞬时对应关系，它们同生、同灭、同变化。⑤同一性（同体性）中各物理量均指同一个研究对象。因此应用牛顿第二定律解题时，首先要处理好的问题是研究对象的选择与确定。⑥相对性在中，a是相对于惯性系的而不是相对于非惯性系的，即a是相对于没有加速度参照系的。⑦独立性F合产生的加速度a是物体的总加速度，根据矢量的合成与分解，则有物体在x方向的加速度ax；物体在y方向的合外力产生y方向的加速度ay。牛顿第二定律分量式为：。⑧局限性（适用范围）牛顿第二定律只能解决物体的低速运动问题，不能解决物体的高速运动问题，只适用于宏观物体，不适用与微观粒子。牛顿第二定律的应用： 1．应用牛顿第二定律解题的步骤： (1)明确研究对象。可以以某一个质点作为研究对象，也可以以几个质点组成的质点组作为研究对象。设每个质点的质量为mi，对应的加速度为ai，则有：F合=对这个结论可以这样理解：先分别以质点组中的每个质点为研究对象用牛顿第二定律：，将以上各式等号左、右分别相加，其中左边所有力中，凡属于系统内力的，总是成对出现并且大小相等方向相反，其矢量和必为零，所以最后得到的是该质点组所受的所有外力之和，即合外力F。。 (2)对研究对象进行受力分析，同时还应该分析研究对象的运动情况(包括速度、加速度)，并把速度、加速度的方向在受力图旁边表示出来。 (3)若研究对象在不共线的两个力作用下做加速运动，一般用平行四边形定则(或三角形定则)解题；若研究对象在不共线的三个或三个以上的力作用下做加速运动，一般用正交分解法解题(注意灵活选取坐标轴的方向，既可以分解力，也可以分解加速度)。 (4)当研究对象在研究过程的小同阶段受力情况有变化时，那就必须分阶段进行受力分析，分阶段列方程求解。2．两种分析动力学问题的方法： (1)合成法分析动力学问题若物体只受两个力作用而产生加速度时，根据牛顿第二定律可知，利用平行四边形定则求出的两个力的合力方向就是加速度方向。特别是两个力互相垂直或相等时，应用力的合成法比较简单。 (2)正交分解法分析动力学问题当物体受到两个以上的力作用而产生加速度时，常用正交分解法解题。通常是分解力，但在有些情况下分解加速度更简单。 ①分解力：一般将物体受到的各个力沿加速度方向和垂直于加速度方向分解，则：(沿加速度方向)，(垂直于加速度方向)。 ②分解加速度：当物体受到的力相互垂直时，沿这两个相互垂直的方向分解加速度，再应用牛顿第二定律列方程求解，有时更简单。具体问题中要分解力还是分解加速度需要具体分析，要以尽量减少被分解的量，尽量不分解待求的量为原则。3．应用牛顿第二定律解决的两类问题： (1)已知物体的受力情况，求解物体的运动情况解这类题目，一般是应用牛顿运动定律求出物体的加速度，再根据物体的初始条件，应用运动学公式，求出物体运动的情况，即求出物体在任意时刻的位置、速度及运动轨迹。流程图如下： (2)已知物体的运动情况，求解物体的受力情况解这类题目，一般是应用运动学公式求出物体的加速度，再应用牛顿第二定律求出物体所受的合外力，进而求出物体所受的其他外力。流程图如下：可以看出，在这两类基本问题中，应用到牛顿第二定律和运动学公式，而它们中间联系的纽带是加速度，所以求解这两类问题必须先求解物体的加速度。知识扩展：1.惯性系与非惯性系：牛顿运动定律成立的参考系，称为惯性参考系，简称惯性系。牛顿运动定律不成立的参考系，称为非惯性系。 2．关于a、△v、v与F的关系 (1)a与F有必然的瞬时的关系F为0，则a为0； F不为0，则a不为0，且大小为a=F/m。F改变，则a 立即改变，a和F之间是瞬时的对应关系，同时存在，同时消失．同时改变。 (2)△v(速度的改变量)与F有必然的但不是瞬时的联系 F为0，则△v为0；F不,0，并不能说明△v就一定不为0，因为，F不为0，而t=0，则△v=0，物体受合外力作用要有一段时间的积累，才能使速度改变。 (3)v(瞬时速度)与F无必然的联系 F为0时，物体可做匀速直线运动，v不为0；F不为0时，v可以为0，例如竖直上抛到达最高点时。带电粒子在电场中运动的综合应用:1、带电粒子在电场中的平衡问题：带电粒子在电场中处于静止或匀速直线运动状态时，则粒子在电场中处于平衡状态。假设匀强电场的两极板间的电压为U，板间的距离为d，则：mg=qE=，有q=。 2、带电粒子在电场中的加速问题：带电粒子在电场中加速，若不计粒子的重力，则电场力对带电粒子做功等于带电粒子动能的增量。&3、带电粒子在电场中的偏转问题：带电粒子以垂直匀强电场的场强方向进入电场后，做类平抛运动。垂直于场强方向做匀速直线运动：Vx=V0，L=V0t；平行于场强方向做初速为零的匀加速直线运动：，，，偏转角：。 4、粒子在交变电场中的往复运动当电场强度发生变化时，由于带电粒子在电场中的受力将发生变化，从而使粒子的运动状态发生相应的变化，粒子表现出来的运动形式可能是单向变速直线运动，也可能是变速往复运动。带电粒子是做单向变速直线运动，还是做变速往复运动主要由粒子的初始状态与电场的变化规律（受力特点）的形式有关。&①若粒子（不计重力）的初速度为零，静止在两极板间，再在两极板间加上甲图的电压，粒子做单向变速直线运动；若加上乙图的电压，粒子则做往复变速运动。 ②若粒子以初速度为v0从B板射入两极板之间，并且电场力能在半个周期内使之速度减小到零，则甲图的电压能使粒子做单向变速直线运动；则乙图的电压也不能粒子做往复运动。所以这类问题要结合粒子的初始状态、电压变化的特点及规律、再运用牛顿第二定律和运动学知识综合分析。注：是否考虑带电粒子的重力要根据具体情况而定，一般说来： ①基本粒子：如电子、质子、α粒子、离子等除有说明或有明确的暗示以外，一般都不考虑重力（但并不忽略质量）； ②带电颗粒：如液滴、油滴、尘埃、小球等，除有说明或有明确的暗示以外，一般都不能忽略重力。 电场中无约束情况下的匀速圆周运动:
1．物体做匀速圆周运动的条件从力与运动的关系来看，物体要做匀速圆周运动，所受合外力必须始终垂直于物体运动的方向，而且大小要恒等于物体所需的向心力。冈此，物体做匀速圆周运动时必须受到变力的作用，或者不受恒力的作用，或者恒力能被平衡。 2．在静电力作用下的匀速圆周运动在不考虑带电粒子的重力作用时，带电粒子有两种情况可以做匀速圆周运动。 (1)在带有异种电荷的同定点电荷周围。 (2)在等量同种点电荷的中垂面上，运动电荷与场源电荷异性。在这种情境中，还要求运动电荷所具有的初速度要与所受到的电场力垂直，且满足合外力等于所需向心力的条件。否则运动电荷可能做直线运动、椭圆运动等。 3．有重力参与的匀速圆周运动重力是一恒力，带电粒子要做匀速圆周运动，重力必须被平衡，一种方式是利用水平支撑面的弹力，一种方式是利用变化的电场力的某一分力。带电粒子所受重力的处理方法:
是否考虑重力要依据具体情况而定： (1)微观粒子：如电子、质子、α粒子、离子等，除有说明或明确的暗示外，一般不考虑重力(但不能忽略质量)。 (2)带电颗粒：如液滴、油滴、尘埃、小球等，除有说明或明确的暗示外，一般都不能忽略重力。 (3)有些情况下是否考虑粒子的重力需要用假设法从粒子的运动上来分析，若考虑粒子的重力，粒子的运动与题目给定的运动状态不符合，则不需考虑重力；若不考虑粒子所受到的重力，粒子不能完成题目给定的运动过程就必须考虑重力。 (4)在给定具体数据的情况下还可以通过定量计算来选择是否考虑重力的作用，一般说来重力与电场力相差两个甚至两个以上的数量级，粒子的重力就可以忽略。
匀强电场与重力场的复合场问题的处理方法: 1．动力学观点的两种方法 (1)正交分解法：处理这种运动的基本思想与处理偏转运动是类似的，可以将此复杂的运动分解为两个互相正交的比较简单的直线运动，然后再按运动合成的观点去求出复杂运动的有关物理量。 (2)等效“重力”法：将重力与电场力进行合成，如图所示，则等效于“重力”，等效于“重力加速度” 的方向，等效于“重力”的方向，即在重力场中竖直向下的方向。 2．功能观点的解决方法 (1)从功能观点出发分析带电粒子的运动问题时，在对带电粒子受力情况和运动情况进行分析的基础上，再考虑应用恰当的规律解题。如果选用动能定理，要分清有几个力做功，做正功还是负功，是恒力做功还是变力做功，以及初、未状态的动能。 (2)如果选用能垃守恒定律解题，要分清有多少种形式的能参与转化，哪种形式的能增加，哪种形式的能减少，并注意电场力做功与路径无关。
带电粒子在交变电场中运动问题的解决方法:
带电粒子在极板问加速或偏转时，若板间所加电压为一交变电压，则粒子在板间的运动可分两种情况处理：一是粒子在板间运动时间t远小于交变电压的周期T；二是粒子在板间运动时间t与交变电压变化周期 T相差不大甚至t&T。第一种情况下需采用近似方法处理，可认为在粒子运动的整个过程的短暂时问内，板间电压恒等于粒子入射时的电压，即在粒子运动过程中，板间电压按恒压处理，且等于粒子入射时的瞬时电压。第二种情况下粒子的运动过程较为复杂，可借助于粒子运动的速度图像。物理图像是表达物理过程、规律的基本工具之一，用图像反映物理过程、规律，具有直观、形象的特点，带电粒子在交变电场中运动时，受电场力作用，其加速度、速度等均做周期性变化，借助图像来描述它在电场中的运动情况，可直观展示物理过程，从而获得启迪，快捷地分析求解。在有交变电场作用下带电粒子运动的问题中，有一类重要问题是判定带电粒子能从极板间穿出的条件或侧移量、偏转角范围等问题。而解决此类问题的关键是找出粒子恰好能从板间飞出的临界状态：恰好从极板边缘飞出，并将其转换为临界状态方程。
带电粒子在接地极板间运动问题的解决方法:
当粒子在平行金属板间运动时，若一个极板接地，会对粒子的运动造成什么影响呢?这需分两种情况来考虑： (1)粒子运动过程巾与极板之间无接触，极板接地只是确定极板电势的高低，这种情况下极板接地与否对粒子的运动不产生影响。 (2)一个极板接地，当运动电荷与另一极板接触而使电荷量变化，则接地的极板也就会与大地之问发生电荷的转移，从而确保两极板所带电荷量相等，但电荷量变化时，极间电场也随之发生变化。自感现象：1、自感现象：由于导体本身的电流发生变化而产生的电磁感应现象。 ①作用：阻碍原电流的增加，起延迟时间的作用。 ②I自的方向：I原是增加的，I自的方向与I原相反；I原是减小的，I自的方向与I原方向相同。 2、自感电动势：在自感现象中产生的感应电动势叫自感电动势。，自感电动势的大小取决于线圈自感系数和本身电流变化的快慢，自感电动势方向总是阻碍电流的变化。 3、自感系数：L为自感系数，描述线圈产生自感电动势大小本领的物理量。其单位为享，用H表示，1H=103mH=106mH。它的大小是由线圈本身决定，与通不通电流，电流的大小无关。线圈的横截面积越大，线圈越长，匝数越密，它的自感系数就越大。实际上它与线圈上单位长度的匝数n成正比，与线圈的体积成正比。除此外，线圈内有无铁芯起相当大的作用，有铁芯比没有铁芯，自感系数要大得多。 4、自感现象的应用和防止 （1）自感现象的应用——日光灯工作原理 ①电路图 ②起动器的作用：利用动触片和静触片的接通与断开起一个自动开关的作用，起动的关键就在于断开的瞬间； ③镇流器的作用：日光灯点燃时，利用自感现象产生瞬时高压；日光灯正常发光时，利用自感现象，对灯管起到降压限流作用。 （2）自感现象的防止：用双线绕法——产生反向电流，使磁场相互抵消。 通电自感和断电自感：
分析自感现象的基本方法：
因为自感现象是以发生自感的那部分电路的电流为主展开的分析，所以在研究自感问题时，应以电流的稳定分布为分析的基点，对电流的变化进行比较后展开分析。一般我们只研究电流从零增大到稳定值和由稳定值减小到零的情况。 1．自感电路中阻碍自感电流变化的原因 (1)当自感电路中电流增大时，增大的电流的能量转化为自感线圈中的磁场能量，而表现出阻碍这种增大的现象。 (2)当自感电路中电流减小时，自感线圈储存的磁场能量会释放出来，转化为电流的能量，而表现出阻碍这种减小的现象。 2．分析自感支路对其他并联支路的影响的步骤 (1)当电源接通，自感电路中电流由零开始增大的瞬时，相当于此电路中电阻突然增大到极大，等效于该支路在瞬时断开。 (2)当电源断开，自感电路中电流减小到零瞬时，此电路的电流会在一段短暂时间内维持原来大小。 (3)通过各支路的电路结构比较它们在稳定状态的电流大小。 (4)把自感线圈当做假想电源，其他支路与新电源的关系确定电路结构，确定电流的分配，再比较各支路新的电流与原来电流的大小关系，分析要处理的问题并得出结论： 3．自感中“闪亮”与“不闪亮”问题速解自感问题的等效法： 1．通电自感的等效在通电前线圈中电流为零。通电后线圈中的电流逐渐增大到稳定值。此过程中可将线圈等效为导体，其阻值由无穷大逐渐减小到其直流阻值。然后利用直流动态电路分析中“串反并同”的结论分析通电自感中发生的现象。 2．断电自感的等效开关断开后，若通电自感线圈中的电流仍能形成通路，则流过自感线圈中的电流将从原来的数值沿原来的方向流动，流动中电流逐渐减小到零。断电的线圈可等效为一个电源，其电动势大小与其外电路有关，与通电线圈中电流有关。E=I(r+R)。当线圈中电流逐渐减小到零时，E逐渐减小到零。
发现相似题
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