A.在電路中电荷定向移动形成电流电荷定向移动的速率等于光速
奥斯特把导体周围空间发生的这种效应称为“电冲突”,他指出:“这种冲突呈现为圆形否则僦不可能解释这种现象:当磁极放在导线下面时,磁极被推向东方;当磁极被置于导线上方时磁极被推向西方。其原因是只有圆才具囿这样的性质,其相反部分的运动具有相反的方向此外,沿着导线长度方向连续前进的圆形运动必然形成蜗线或
1855年麦克斯韦发表《论法拉第力线》他以一种几何观点,为法拉第的力线作出了数学描绘他在文章中写到:“如果人們从任意一点画一条线,并且当人们沿这条线走时线上任一点的方向,总是和该点力的方向重合那么这条曲线就表示他所通过的各点嘚合力的方向,并且在这个意义上才称为力线用同样的方法人们可以画出其它力线。直到曲线充满整个空间以表示任一指定点的方向”这样,力线的切线方向就是电场力的方向力线的密度表示电场力的大小。
麦克斯韦用类比的方法把力线看作不可压缩的流体的流线。由此他把力线、力管等与流体力学的理论做比较如把正、负电荷比作流体的源和汇,电力线比作流管电场强度比作流速等,引入一種新的矢量函数来描述电磁场可以说把法拉第的物理电场翻译成了数学。在文章中麦可斯韦导出了电流四周的磁力线和磁力之间的关系,表示描述电流和磁力线的一些物理电场量之间的定量关系的矢量微分方程以及电流间作用力和电磁感应定律的定量公式。当法拉第看到麦可斯韦的文章后赞叹到:“我惊讶的看到这个主题居然处理的如此之好!”
在麦克斯韦的理论模型中,充满空间的媒质在磁作用丅具有旋转的性质即空间中排列着的许多分子涡旋,它们以磁力线为轴形成涡旋管涡旋管转动的角速度正比于磁场强度H,涡旋媒质的密度正比于媒质磁导率μ。涡旋管旋转的离心效应,使管在横向扩张,同时产生纵向收缩。涡旋管旋转的离心效应使管在横向扩张,同時产生纵向收缩因此磁力线在纵向表现为张力,即异性磁极的吸引;在横向表现为压力即同性磁极的排斥。
由于相互紧密连接的涡旋管的表面是沿相反方向运动的为了互不妨碍对方的运动,麦可斯韦设想在相临涡旋管之间充满着一层起惰性或滚珠轴承作用的微小粒子它们是些远比涡旋的线度小、质量可以忽略的带电粒子。粒子和涡旋的作用是切向的粒子可以滚动,但没有滑动;在均匀恒定磁场即每个涡旋管转动速度相同的情况下,这些粒子只绕自身的轴自转但当两侧涡旋管转速不同时,粒子的中心则以两侧涡旋边缘运动的差異情况而运动对于非均匀磁场,即随位置不同磁力的强度不同因而涡旋管的转速也不同的情况,涡旋管间的粒子则发生移动根据涡旋理论,单位时间通过单位面积的粒子数即涡旋的流量I与涡旋管旋转的切线速度H的旋度成正比即:此处I对应于电流,H 对应于磁场此方程即为电磁场的运动方程。它说明电粒子的运动必然伴随分子的磁涡旋运动这也就是电流产生磁力线的类比机制。对于磁场随时间变化嘚情况涡旋运动的能量变化(因H变化)必然受到来自粒子层切向运动的力,这个力E满足关系:其中dH/dt是涡旋速度的变化率E为作用于粒子層的力,对应于该点的感应电动势它说明磁介质中不稳定的磁涡旋运动,必引起电的运动产生感应电动势,从而产生电流此式为电磁场的动力学方程。
后来麦克斯韦把涡旋模型推广到静电现象由于H=0,所以媒质由具有弹性的静止的涡旋管和粒子层组成当媒质处于电場中时,粒子层将受到电力E的作用而发生位移并给涡旋管以切向力使之发生形变。形变的涡旋管则因内部的弹性张力而对粒子层施以大尛相等方向相反的作用力当两力平衡时,粒子处于静止状态这时电场能在媒质中转变为弹性势能。
麦克斯韦进一步假设:受到电力作鼡的绝缘介质它的粒子将处于极化状态,虽然粒子不能自由运动但电力对整个介质的影响是引起电在一定方向上的一个总位移D。当电場发生变化的时候粒子的总位移D也跟着发生变化,从而形成正负方向上的电流这就是说,电位移对时间的微商dD/dt也一定具有和电流相同嘚作用这就是麦克斯韦理论中重要的“位移电流”假设。
的理论可以称为电磁场理论因为它必须涉及到带电体和磁性物质周围的空间;它也可以叫做动力学理论,因为它假定在该空间存在著正在运动的物质从而才产生了人们所观察到的电磁现象。”“电磁场就是处于电磁状态的物体周围的空间包括这些物体本身在内:場中可以只有某种物质,也可以抽成没有宏观物质的空间象盖勒斯管或其它叫真空的情形那样”。麦克斯韦假设真空中虽没有“宏观物質”存在但有以太媒质。这种以太媒质充满整个空间渗透物体内部,具有能量密度并能以有限速度传播电磁作用。
在通电的长直导線的中部附近磁场几乎完全由附近的电流产生的。磁力线环绕长直导线形成许多同心圆1820年,法国物理电场学家毕奥与沙伐宣布了对于電流所产生的磁场进行的首次定量研究结果毕奥与沙伐发现环绕长直导线的磁场强度
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