电介质是电的绝缘体它内部的洎由电荷少到可以忽略的程度。由于分子内在
束电介质分子中的带电粒子不能发生宏观的位移。然而在外电场的作用下这些带电粒子仍然可以有微观的位移,即电介质可以被极化χe就表示电介质的极化率,它反映了电介质的性质对电介质中各点的χe都相同,真空中χe=0而除此之外任何介质的χe>0。
在电容器的两个极板之间充入电介质可以使电容器增大,实用中常利用这种方法增大电容器的电容實验说明,两极板间充满某种均匀介质时的电容C与两面三刀极板间为真空时的电容C0的比值εr=C/C0,εr由电介质 的性质决定叫做电介质的相对介電常数,表征电介质本身的特性εr在数值上等于电容器两极板间充满电介质时的电容和两极板间为真空时的电容之比,是没有单位的纯數在有理化米、千克、秒、安培制(MKSA有理制)中,通常引入ε0代替k(k=8.N?m2?C-2),令k=1/4πε0,则ε0=1/4πkε0为真空中的介电常数,数值为8.C2?N-1?m-2=8.F?m-1,约为8.85×10-12F?m-1以平行板电容器为例,C0=ε0S/d,相对介电常数ε=C/C0所以C =εrC0=εrε0S/d 。 我们定义ε=εrε0则ε叫做电介质的绝对介电常数,εr=ε/ε0,又因为εr无单位所以ε和 ε0单位相同,为F?m-1对于各向同性的电介质,绝对介电常数只与反映该电介质性质的χe有关可表示为:
可见,定义1中电介质販介电常数为绝对介电常数即上述的ε;定义2中电介质的介电常数为相对介电常数,即上述的εr .