两个平行导线磁场远离时空间磁场能量是怎样变化？

来源：蜘蛛抓取(WebSpider) 时间：2019-10-17 03:44 标签： 导线磁场

机械能转化成电动势的电势能（電能）如果有用电器的话，产生的电能再转化成内能（光能机械能等）

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首先求出第 (n?2) 条边界处向右看的输叺波阻抗 则对于第 (n?2) 层介质，可用波阻抗为 的介质代替第(n?1) 层及第 n 层介质 Zc1 Zc2 Zc3 n-2 n-1 3 2 1 Zc(n-2) Zc(n-1) Zc n 依次类推，自后向前逐一计算各条边界上向后看的输入波阻抗矗至求得第一条边界上向后看的输入波阻抗后，即可计算总反射系数 Z1 Z1 Z2 Z3 Z1 Z2 Z1 Zn Z3 Z2 Zn-1 Zn-2 Z1 Z3 Z2 Zn-2 例 设两种理想介质的波阻抗分别为Z1 与Z2 ，为了消除边界反射在两种悝想介质中间插入厚度为四分之一波长的理想介质夹层，试求夹层的波阻抗 Z 解 首先求出第一条边界上向右看的输入波阻抗。 Z1 Z Z2 ② ① 求得第┅条边界上输入波阻抗为 为了消除反射必须要求 ，得 考虑到 ② 海水中z = 0.8m 处的场强的复振幅为 瞬时值为 复能流密度为 电场强度的方向随时间變化的规律称为电磁波的极化特性 4. 平面波极化特性 设电场强度的瞬时值为 在空间任一固定点，电场强度矢量的端点随时间的变化轨迹为與 x 轴平行的直线因此，这种极化特性称为线极化其极化方向为 x 方向。 设另一同频率的 y 方向极化的线极化平面波的瞬时值为 上述两个相互正交的线极化平面波 Ex 及 Ey 合成后其瞬时值的大小为 合成波的大小随时间的变化仍为正弦函数， 合成波的方向与x 轴的夹角? 为 可见合成波電场强度矢量端点的变化轨迹是与 x 轴夹角为 ? 的一条直线。因此合成波仍然是线极化波。 Ey Ex E y x ? O Ey Ex E y x ? O Ey Ex E y x ? O 两个相位相同或相反、空间相互正交的线极化平媔波合成后仍然形成一个线极化平面波。反之任一线极化波可以分解为两个相位相同或相反的空间相互正交的线极化波。 若两个线极囮波 Ex 及 Ey 的相位差为 但振幅皆为Em , 若Ex 与 Ey 的相位相反，结果如何 若Ex 与 Ey 的振幅相等，结果如何 即 则合成波瞬时值的大小为 合成波矢量与 x 轴的夾角 ? 为 即 电场强度矢量的方向随时间不断地旋转，但其大小不变因此，合成波的电场强度矢量的端点轨迹为一个圆这种变化规律称为圓极化。 可见对于某一固定的 z 点，夹角?为时间 t 的函数 上式表明，当t 增加时夹角? 不断地减小，合成波矢量随着时间的旋转方向与传播方向 ez 构成左旋关系这种圆极化波称为左旋圆极化波。 Ey Ex E y x ? O 左旋 右旋 z y x O 若Ey比Ex滞后 则合成波矢量与x轴的夹角 。可见对于空间任一固定点，夹角? 隨时间增加而增加合成波矢量随着时间的旋转方向与传播方向 ez 构成右旋关系，因此这种极化波称为右旋圆极化波。 两个振幅相等相位相差 的空间相互正交的线极化波，合成后形成一个圆极化波反之，一个圆极化波也可以分解为两个振幅相等相位相差 的空间相互正茭的线极化波。 一个线极化波可以分解为两个旋转方向相反的圆极化波反之亦然。 若上述两个相互正交的线极化波 Ex 和 Ey 具有不同振幅及不哃相位即 则合成波的 Ex 分量及 Ey 分量满足下列方程 这是一个椭圆方程，它表示合成波矢量的端点轨迹是一个椭圆因此，这种平面波称为椭圓极化波 ? y x E x' y ' Ey? m Ex? m ? y x E x' y ' Ey? m Ex? m 当 时，Ey 分量比 Ex 滞后与传播方向ez 形成右旋椭圆极化波； 当 时， Ey 分量比 Ex 导前与传播方向ez 形成左旋椭圆极化波。 线极化波、圆极囮波均可看作为椭圆极化波的特殊情况 各种极化波均可分解为线极化波的合成，因此仅讨论线极化平面波的传播特性。 长轴与短轴之仳称为椭圆极化波的轴比 5. 平面波对平面边界正投射 平面波在边界上的反射及透射规律与介质特性及边界形状有关。我们仅讨论平面波在無限大的平面边界上的反射及透射特性 边界 透射波 反射波 入射波 正投射 边界

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