VS1-12真空断路器安装尺寸-VS1-12-VS1真空断路器
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VS1-12真空断路器安装尺寸
&1-4 台￥6800.00
&5-9 台￥6600.00
&R10 台￥6500.00
参&&考&&价：￥7000.00
产品型号：VS1-12
品&&&&&&&&牌：厦门施耐德宝光电气有限公司
所&&在&&地：浙江温州乐清市
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&厦门施耐德宝光电气有限公司
&联&系&人：&&林世斌&
&电&&&&&&话：&7&
&传&&&&&&真：&2&
&联系时,请一定说明是从谷瀑网看到的,谢谢
&品牌：厦门施耐德宝光电气有限公司 &型号：VS1-12 &极数：3P &&脱扣器电流：630 A&灭弧介质：真空式 &额定功率：50 Hz&&额定绝缘电压：42000 V&安装方式：抽屉式 &速度：普通型 &&结构：户内真空断路器 &操作方式：电动操作 &额定开断电流：20KA &&使用寿命：10年 &机械寿命：10000次 &质保期：1年 &&定制说明：可以定制 &&&
& 厦门施耐德宝光电气有限公司VS1-12户内高压真空断路器是三相交流50Hz，额定电压是为12千伏电力系统的户内高压开关设备，作为电网设备、工矿企 业动力设备的保护和控制单元，适用于可进行频繁操作的场所。具有多次开断和快速重合闸的能力断路器采用操作机构与断路器本体一体式设计，即可作为固定安装 单元，也可以与底盘车配装作单独手车使用。
&&& VS1-12断路器的相关产品型号：
&&& VS1-12/630-20
&&& VS1-12/630-25
&&& VS1-12/1250-20
&&& VS1-12/1250-25
&&& VS1-12/
&&& VS1-12/1600-40
&&& VS1-12/
&&& VS1-12/2000-40
&&& VS1-12/
&&& VS1-12/2500-40
&&& VS1-12/
&&& VS1-12/3150-40
&&& VS1-12/4000-40
VS1-12断路器采用操动机构与断路器本体一体式设计，既可做为固定安装单元，也可配有专用推进机构，组成手车单元作用。
&VS1真空断路器产品结构及特点
真空灭弧室
断路器配用中间封接式陶瓷或玻璃真空灭弧室，采用铜铬触头材料，杯状纵磁场触头结构，其触头的电磨损速率小，电寿命长，触头的耐压水平高，介质绝缘强度稳定，弧后恢复速度快，截流水平底，开段能力强。
断 路器总体结构采用操动机构和灭弧室前后布置的形式，主导电回路部分为三相落地式结构，真空灭弧室纵向安装在一个管状的绝缘筒内，绝缘筒由环氧树脂采用 APG工艺浇注而成，因而它特别抗爬电。这种结构设计大大地减小粉尘在灭弧室表面的聚积，不仅可以防止真空灭弧室受到外部因素的损坏，而且可以确保即使在 湿热及严重污秽环境下也可对电压效应呈现出高阻态。
断路器在合闸位置时主回路电流路径：
上出线座28经固定在灭弧室上的上支架27到真空灭弧室内部静触头，经动触头及其联接的导电夹，软连接，至下支架30，下出线座32。由绝缘拉杆34与内部碟形弹簧33经过断路器连杆系统来完成断路器的操作运动及保持触头接触。
断路器出厂时各电流等级均装有防尘绝缘筒盖，在实际使用中额定电流1250A及以下等级运
行时均可不必去除，额定电流1600A及以上等级运行时必须去除。
VS1真空断路器安装，调试
断路器从包装箱中起吊时，挂钩应挂在断路器上有明显标志的起吊机处，搬移时不得使上下出线臂受力，同时不应让断路器受到较大的冲击振动。
VS1-12真空断路器 安装前检查
断路器出厂前已经过严格的出厂检验，参数均符合技术要求。一次回路通电前须做以下准备工作。
a.检查产品铭牌，合格证是否与订货单相符，装箱清单是否与实物相符。
b.检查断路器有无损坏，如有损坏请停止使用。
c.清楚表面灰尘赃污，尤其是绝缘表面，用工濒耐压法检查真空灭弧室的真空度(断路器分闸，在断口间施加工频42kV1min)
d.用手动方式按规程操作断路器进行储能，合闸和分闸，观察储能状态，分合指示位置是否
正常。(注：装有闭锁装置的断路器必须在二次回路通电后才能进行手动操作)
e.用操作电源操作断路器进行储能，合闸和分闸，观察储能状态，分合指示位置是否正常手
车式断路器按如下步骤操作：将推进手柄插入孔中，顺时针摇动为推进，逆时针摇动为退出。推行总行程约为200mm在分闸状态下，应顺利进入工作位置或实验位置，请中速转动手柄圈，当听到&嗒&的一声时即为到位(切忌用力过大而损伤推进结构)，同时接通相应位置指示回路。
注：在正式进柜操作前，请按要求去除起吊装置。
VS1-12真空断路器运输与储存
断路器运输时必须整台装入封闭的包装箱内并加以固定。
断路器应存放在干燥，通风，防潮，防震及防有害气体侵蚀的室内，长期存放应在传动部分加润滑油，并检查环境是否符合要求，真空灭弧事的储存为20年。
a. 产品合格证及出厂实验报告；
b. 安装使用说明书；
c. 装箱清单。
用户在订货时应注明：
a. 断路器型号名称及订货数量；
b. 断路器的额定电压,额定电流及额定短路开断电流；
c. 储能电机和分合闸线圈的额定操作电压；
d. 过流脱扣线圈的个数和脱扣电流值；
e. 备品备件的名称及数量；
f. 用户若有不明之处或有特殊要求请与制造厂家联系。
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拍照搜题，秒出答案
质量乘以加速度,得到力量的大小,是指给某个物体不断施加同样大小的力,物体会不断加速,还是物体加到某个速度就不加了,在真空中.如果人在真空中跑步,他的耐力够,不停地跑,最快速的是多
质量乘以加速度,得到力量的大小,是指给某个物体不断施加同样大小的力,物体会不断加速,还是物体加到某个速度就不加了,在真空中.如果人在真空中跑步,他的耐力够,不停地跑,最快速的是多少?但是人的肌肉强度有限，超速将断裂？这又是怎么解释？
会不断匀加速,加速到高速（真空中光速0.4倍或以上）后速度加快的速度会明显减慢,因为物体的总质量在这种高速运行下大大增加.但一个物体的速度永远无法达到真空中的光速.由相对论知识得知.在真空中没有支持物,无法行走（行走原理：静摩擦力的作用）补充：物体总质量=物体静止时的质量/(1-物体速度^2/真空中光速^2)^(1/2)回楼主补充：前面已经说了,人要自己跑起来必须借助静摩擦力,如果速度过高,脚部和腿上部的拉力差是会非常大的,当然会断裂了.（分析具体对象的受力时,不能将其看作质点,所以肌肉会受到很大的拉力差或认为是弹力） .如果极限分析,当速度达到高速（>=0.4倍光速）,人的质量大大增加,同样肌肉受力极大
在真空中如果给一定的力，不但得进行下去。理论上速度可能加到接近光速。但是无法等于光速，只能无限接近。这是相对论的知识！就如这个人在真空中行走（实际不可能）也能无相接近光速！现在的宇宙飞船在星际航行时就是这一原理！以一个很小的力作用无限时间，无人探测器就是这样的！...
正空中没介质只会在原地运动
1，会不断加速，当然这个力会跟上这个物理的运动的，不过我们不用管这个。2，根据爱因斯坦理论，他最快就是光速，但是一个人加速到光速，他需要的能量是非常巨大的。不过到底是不是光速还没有在实验上证实过。3 第十一章 真空中的恒定磁场l 大小和方向不变的电流称为稳恒电
&第十一章 真空中的恒定磁场
讲授的顺序与书上的有点不同，是为了与静电场的内容相平行，从而强调：高斯定律与环路定律可以完全刻划一矢量场。
事实上，电磁学的主要内容就是：
&& 一般情况下电磁场的高斯定理与环路定理（麦克斯韦方程组）与应用，以及带电粒子在电磁场中的运动。
?大小和方向不变的电流称为稳恒电流，由稳恒电流产生的磁场叫稳恒磁场
?1820年 丹麦 奥斯特发现电流的磁效应
?运动的电荷形成磁场，而磁场又对运动电荷施以作用。磁场的强弱与方向用磁感应强度（
）来衡量。
运动电荷在磁场中受洛伦兹力
磁感应强度满足叠加原理：
11.1 毕奥-萨伐尔定律
&通有电流I的导线上一小段电流元 Idl 在空间一点P激发的磁场为
这里 r 为 Idl 到 P 点的位矢，μ0 称为真空磁导率。
上式即毕奥-萨伐尔定律。
对一任意长度的电流 L，P 点总磁场为所有电流元在P激发的磁场叠加
毕奥-萨伐尔定律在恒定磁场中的地位与静电场的库仑定律相当，电流元
就相应于点电荷，它是拉普拉斯在分析了毕奥、萨伐尔等人的实验资料后提出的。
单位（国际单位）：电流I
的单位为安培（A），它是物理学的基本单位之一
磁感应强度B的单位是特斯拉（T），可由洛伦兹力导出： F=qv×B
→ 1T=1N×s/(C×m)
B的另一常用单位是高斯（Gs）：1T=104Gs&& 国际单位中真空磁导率
μ0=4π×10-7 T?m/A
运动电荷的磁场电流是大量带电粒子的定向运动，既然电流能激发磁场，
则单个运动电荷也能。
单位时间、通过截面S的电荷量为：(v×1秒)×S×n×q=qnvS&
这里 n 为单位体积中导电粒子数，q 为每个粒子电荷量，v 为速度
电流元 Idl 内有 dN=nSdl 个带电粒子，dB就是这些运动电荷所激发，故单个电荷所激发的磁感应强度为
对正负 q 值均成立
运动电荷除激发磁场外，还会在周围激发电场
11.2 毕奥-萨伐尔定律的应用
& 1. 载流长直导线的磁场
如右图，导线长 L，电流为 I，方向向上，P 点与L的垂直距离为 D，现计算导线电流在 P 激发的磁感应强度
在导线上任取一段电流元 Idl，它到P的位矢为 r 则
dl×r 的方向垂直版面向内，且导线任意处的电流元激发的场均沿此方向
对无穷长直导线：
& 2. 载流园线圈轴线上的磁场
圆形线圈半径为 R，电流为 I，P 为轴线上一点，求P的磁场
选线圈中心 O 为原点,OP 为 x 轴正向，在线圈上任取一电流元 Idl，r 为位矢 dl×r
的方向即 dB 的方向而
dB=dB⊥+dB//
由于对称性，dB⊥将被园直径另一端的
反向电流元在P点激发的磁场抵消，
称为磁矩，
线圈面积S的法向，与 I
方向满足右手法则，磁矩 Pm 是与电矩 Pe 对应的量
11.3 磁场的高斯定理，安培环路定理
高斯定理与环路定理完全刻划一矢量场的性质，由静电场的高斯定理及环路定理知静电场是有源的保守力场。
下面将看到，磁场有相当不同的性质，它是涡旋式的无源场。
1. 磁场的高斯定理
对一矢量场可定义它通过某一面积的通量，磁通量定义为：
通过有限曲面Ｓ的磁通量为：
由毕奥-萨伐尔定律可证，对于闭合曲面有：
上式表明穿入闭合曲面的磁感应线数总是等于穿出此曲面的磁感应线数，
磁场是无源场。磁感应线无头无尾、连续不断，总是闭合，是涡旋场。
下图是实验给出的不同电流的磁场的磁感应线，可见都是闭合的
2. 安培环路定理
对于静电场E, 有
→ 静电场是保守力场，可引入标势
1) 考虑一无穷长载流直导线，P 为距离它为 ｒ 的一点，
&由11.2的结论，有
绕导线任作一闭合回路 L，则
L+表L绕行方向如dl 所示。现把L反向，记为 L-，则 dl 反向
规定：当闭合回路的绕行方向与电流I方向满足右手定则时，I 取正值；否则取负值
这样，(1)、(2)可统一表为：
以上是 L 包围电流的情况，若L不包围电流：
从O点出发，作闭合曲线L的两条切线，
切点 P、Q 把L分割为 L1 和 L2 两部分
由上面同样的方法有
2) 当闭合曲线L包围多根载流导线时，由场的叠加原理有
右边求和为L所包围电流的代数和，上式称为安培环路定理
安培定理用于闭合载流线或无限直导线，不适合于任意设想的一段载流线
环流一般不为 0，不是保守力场，一般不能引入势，这是涡旋式场的特点
11.4 安培环路定律的应用
长直圆柱形载流导线内外的磁场
设电流均匀分布，当所考察点离导线的距离比此点离导线两端的距离小得多时，
可把导线当作无限长，系统有轴对称，所以 B
• r&R（图中Q点）
& 在圆柱形导线内部，B 正比于离开轴线的距离 r
• r&R（图中P点）
& 在外部，与长直导线激发的磁场相同，反比于 r
载流长直螺线管内的磁场
设螺线管上线圈均匀且紧密、通有电流I，管的口径远小于管长，从而对 管内磁场，螺线管可视为无限长。
由对称性，管内磁感应线是一系列与
轴线平行的直线，管外磁场可忽略。
P 为管内一点，过P作一矩形闭合回路 ABCD，规定绕行方向如箭头所示
设螺线管长为 l，共N匝线圈，令 n=N/l， 则回路ABCD所包电流总和为
&B 是一个常数，所以无限长螺线管中磁场是一均匀磁场， 方向平行于轴线
3. 载流螺绕环内的磁场
仍然设环上线圈绕得很紧密且均匀，则磁场几乎全集中在螺线管内。
由于对称性，环内磁感应线都是一些同心圆，且同一磁感应
线上，各点B值相等，方向处处沿园的切线。
P 为管内任意一点，与环心距离 r
选择过 P 的磁感应线 L（即半径为 r 的园）
为积分回路，B 的环流：
这里，N 为线圈的总匝数，I 为电流。
所以，P 点的磁感应强度为
11.6 带电粒子在磁场中所受作用及其运动
&1. 洛伦兹力
&设带电粒子带电 q (图中假定 q&0)，以
速度 v 在磁场 B 中运动，则受洛伦兹力：
方向满足右手定则
大小 F=qvBsinθ
罗伦兹力总垂直于带电粒子运动速度，
故洛伦兹力只改变粒子速度方向而不改变其大小，对粒子所做的功恒为零。
带电粒子在磁场中的运动（均匀磁场）
•v 与 B 平行，F =0，带电粒子不受磁场影响
与 B 垂直，F 不改变速度大小，带电粒子做匀速圆周运动。
园运动半径：
与 B 斜交，带电粒子在匀强磁场中作螺旋线运动
&&&&& 周期：
•初速 v0 与 B 斜交成 θ，带电粒子做螺旋线运动。
选B的方向为 x 轴方向，则
3. 带电粒子在磁场中的运动（非均匀磁场）
•由于螺旋线半径 R，反比于 B, 当电子向非均匀磁场中磁场较强的方向运动时，R 越来越小。
•带电粒子受到的洛伦兹力中，恒有一指向磁场较弱方向的分力 F1， 此分力阻止带电粒子向磁场较强
的方向运动。（见右图）
会聚磁场中作螺旋运动的带正电粒子掉向反转
利用上述特性，一适当的非均匀磁场 可迫使带电粒子局限于一定范围内往 返运动，这样的装置称为磁塞。如右
图所示。由于两端反射带电粒子，就 像镜子反射光线一样，故也为称磁镜在受控热核反应中，用这种装置把等 离子体约束在一定范围。
磁约束装置(右图）
地球磁场引起的磁约束
来自外层空间的大量带电粒子（宇宙射线）进入地磁场影响范围后，
将绕地磁感应线作螺旋运动，因为近两极处，磁场变强，粒子将被 折返，结果粒子在沿磁感应线的区域来回振荡，形成范艾伦辐射带
地磁场的磁感应线分布
带电粒子被地磁场捕获，形成范艾伦（J.A.
Van Allen)
这里是其中的一支
在地磁两极附近，磁感应线与地面垂直，由外层空间入射的的带电粒子直射入高空大气层内并与空气分子碰撞，碰撞产生的辐射形成了绚丽多彩的极光。
11.7 带电粒子在电场和磁场中运动的应用
带电量为 q 的粒子在电磁场中受力：
上式称为洛伦兹关系式，它不仅在恒定电磁场是适用，
电磁场变化的情况下也适用。
当粒子速度v远小于光速c时，带电粒子运动方程为
&&& m 为粒子的质量，a 为加速度。由此可求带电粒子在电磁场中的运动。
下面，讨论几种简单而重要的实例。
一束电子射入一均匀磁场中，电子垂直磁场方向的速度分量v⊥各不同，电子将沿磁感应线作不同半径的螺旋线运动，如各电子沿磁场方向的速度分量v∥近似相等，则经过一个螺距的运动之后，散开的电子束又会聚于一点。这和一束近轴光线经过透镜聚焦的现象类似（设入射电子方向与磁场的夹角很小），称为磁聚焦。
右图是一磁聚焦装置的示意图，电子束由阴极F发射，极板 P 和阴极间加电压 U 使电子加速：mv∥2/2=eU。然后电子经过一组平行板，品行板上加有一幅值很小的交变电压以产生横向电场，电子得到各不相同的
v⊥，接着，电子束射入螺线管的均匀磁场 B 中。
设电子在磁场中纵向运动长度为 l
由此可测荷质比
&2. 回旋加速器
回旋加速器是核物理、高能物理研究中常用的一种设备，结构示意图如下。
&D1、D2 是封在高度真空室中的两个半圆形铜盒，称为 D 形电极，它们与高频振荡器连接，在两极缝隙间产生交变电场，D 形盒置于一均匀磁场中。
&& • 在两盒缝隙间的 P 粒子源发射带电粒子在电场下加速，进入D1 盒，
• 因盒内没有电场，在磁场作用下做圆形运动，
• 从 D1 盒出来到达缝隙时，调节交变电场的频率使之为&
f=1/(2t)，从而电场刚好反向，电子再次被加速后进入D2
• 在D2盒中作相应较大半径的圆弧运动，经相同时间t后又回到缝隙，再次被加速后进入D1
• 总之，只要交变电场频率随粒子每次穿过缝隙而同步变化， 粒子就能被不断加速。这样的回旋加速器称为同步回旋加速器
质谱仪使用磁场和电场的各种组合来达到把电荷量相等但质量不同的粒子
分离开的一种仪器，它用来研究同位素、测定荷质比。结构示意图如下:
• 从离子源产生的离子经过狭缝 S1 与 S2 间的加速电场后，进入速度选择器
• P1 与P2 两极板间有一均匀电场 E 及一垂直图面向外的均匀磁场 B'，只有速度满足
qvB'=qE 的离子才能无偏转地通过，因此具有速度
• 离开速度选择器后，离子进入均匀磁场 B 中，作匀速圆周运动，半径为
& 具有相同电荷 q 但质量m不同的离子，有不同半径，通过测量半径可算出相应质量，故称之为质谱仪
& 应用之一是通过对铅的各种同位素含量的测量，确定岩石的年代。
& 1897年汤姆逊利用类似装 置，测定了阴极射线荷质比，从而发现了物理史上第一个基本粒子――电子
质谱仪结构示意图&&&&&&&&&&&&&&&&&&& &
速度选择器
4. 霍尔(E. C. Hall)效应
把一载流导体薄板放在磁场中，磁场方向垂直于板面，则薄板上下两侧之间会出现微弱电势差，这一现象称为霍尔效应（Hall, 1879年）。
设单个载流子电荷量为q。定向漂移平均速度为 v，洛伦兹力为
力的方向垂直于I的流向及B，(a) 图是
q&0的情况；
(b) 图是q&0的情况.
载流子在此力作用下，发生侧向漂移，
例如(a)中，负电荷向左侧漂移，左右两侧分别出现负、正电荷的积累，产生
一向左的附加电场EH,，称为霍尔电场
EH 对载流产生作用力 Fe=qEH
与 Fm 达到平衡时，载流子就停止侧向漂移。
(a) q&0&&&&&&&&&&&&&&&&&&&
由力学平衡条件：
霍尔电势差
这里d为薄板厚度，n为单位体积载流子数霍尔系数
11.8 磁场对载流导线的作用
&1. 安培定律
在磁场中受安培力
这称为安培定律，是安培首先由实验总结出来的
微观机制如下
& 导线中自由电子在洛伦兹力 FL= -ev×B
作用下侧向漂移形成一横向霍尔电场 EH
电场力 FH= -eEH 与 FL 平衡时,自由电子不再侧向漂移晶格中正离子固定于晶格中，只受霍尔电场力 F+&
一段导线中，所有正离子 F+& 的总和，构成一宏观的侧向力即安培力：
这里，dN 为 Idl 段电流元包含的正离子数，n 为单位体积的自由电子数，S 为导线的截面积。
对一段有限长度的载流导线 L，所受安培力为
如图所示，一段半圆形导线，通有电流 I，园的半径为R，放在均匀磁场 B 中，磁场与导线平面垂直，求磁场作用在半圆形导线上的力。
：取坐标系 xOy 如图，各段电流元受到的安培力均为
但方向沿法线向外，由于对称性，各电流元所受力在 x 方向的分量相互抵消，只有 y 方向的分量对合力才有贡献，
故整段导线所受力 F 沿 y 方向，大小为
2. 磁场对载流线圈的作用
在均匀磁场B中(右图)，
&&& 有一刚性长方形平面载流线圈，边长分别为 l1 和 l2，电流为 I，线圈平面与磁场方向成 θ 角AB、CD与磁场垂直，
BC、AD受力为
这两个力方向相反，相互抵消，AB、CD受力为
它们形成一力偶，力臂为 l1cosθ，作用在线圈上的力矩：
&线圈面积 S=l1l2，线圈法向与磁场夹角 =π/2-θ，则
&此式对均匀磁场中任意形状的平面线圈均成立
（1）磁电式电流计
常用的安培集合伏特计大多是由磁电式电流计改装的，其结构如下图所示
磁电式电流计的工作原理
&& 永久磁铁的磁场径向均匀，线圈无论转到什么位置，线圈平面法向总和磁场方向垂直，当线圈通以电流 I 时，受到力矩正比于 I：M=NBIS,
&& 线圈转动，卷紧游丝， 产生一反向力矩:
θ 为线圈转过的角度，达到平衡时，I 正比于 θ：
&& 由此可测定 I
&& K 称为电流计常量，K 越小电流计越灵敏。
（2）冲击电流计
上面的电流计中通以一短促脉冲时，在通电的极短时间 t0 内，线圈将受到一冲力矩：
q 就是这脉冲电流通过时的总电量。
由于 t0 极短，可认为脉冲结束时线圈位置没有显著变动，线圈在上述冲量
矩作用下获得角速度 ω0，
设线圈转动惯量为 J，则
能量守恒：
即由电流计指针的最大偏转角 θ 可测定电流脉冲通过时的电荷量 q
（3）超导电磁力可取代螺旋桨
安装在船底的超导磁体在海水中激发强磁场，再在与这强磁场垂直的方向通以电流，
海水便受到强大的安培力而被推开，同时海水猛烈冲击推进器背部，从而推动船舶前进。
&（4）电磁轨道炮
轨道炮是一种利用电流间相互作用的安培力将弹头发射出去的武器。
两个扁平的互相平行的长直导轨，导轨间由一滑块状的弹头连接，强大的电流从一直导轨流经弹头后，再从另一直导轨流回。电流在两导轨之间产生一近似均匀的垂直于弹头的强磁场。通电的弹头在磁场的安培力作用下被加速。
采用超导材料，可望输送 106A 的电流，在 5m 米长的导轨上，可使弹头加速到 6km/s 的速度。而常规火炮受结构和材料强度的限制，发射弹头的速度一般不超过 2km/s。
11.9 平行载流导线间的作用力 电流单位“安培”的定义
两条平行的再流导线AB、CD(见
分别通有电流 I1
和 I2，两者垂直距离为 d，现计算它们之间的作用力。
先看CD，在CD上任取一电流元 I2dl2，它受力大小为
&& 这里 B21
是AB在 I2dl2
激发的（CD上其它电流元在 I2dl2
处激发的场为零）
&& q 为 B21 与 I2dl2
之间的夹角,&& q=p/2
由于d 远小于导线的长度，故两导线可视为“无限长”
导线CD单位长度所受的力同理导线AB单位长度受力
同理导线AB单位长度受力大小也为上述值，方向指向CD，即两导线相互吸引显然，两电流反向的平行载流线，通过磁场的作用，将相互排斥
&& 由于电流比电荷量容易测定，国际单位制中把安培定为基本单位，定义为
&& 真空中相距 1m 的两无限长而园截面极小的平行直导线中载有相等电流时若在每米长度导线上的相互作用力正好等于 2×10-7N，则导线中的电流定义为 1A
&&&&&& 从特殊到一般，先考察一些典型特例，然后建立安培力做功的一般公式
& 1. 载流导线在磁场中运动时磁力所作的功
&均匀磁场 B 垂直版面向外，磁场中有一 载流闭合回路ABCD，AB长 l, 可沿DA 及CB滑动，
AB所受安培力大小为 F=BIl,
当AB从初始位置移动到A'B'时，磁力 F 做功
&&& A=FAA'=BIlAA'
此过程中，穿过闭合回路的磁通的增量为
所以磁力的功为
2. 载流线圈在磁场内转动时磁力所做的功
& 线圈平面法向en与磁场B之间的夹角为，磁力矩大小为
&&&&&&&&&&&&&&&&&
(见11.7.2节的图, 这里只画其中的仰视图):
现设线圈转过极小角度 d , 所以磁力矩的功
为通过线圈的磁通量 Φ，故
综上所述，有一般结论：
&磁力（或磁力矩）所做的功等于电流乘以通过载流线圈的磁通量的增量。
如图所示长方形线圈OABC可绕 y 轴转动，边长 l1=6cm、l2=8cm。 线圈中电流为10A，方向沿OABCO，线圈所在处磁场是匀强的，磁感应强度
B 大小为 0.02T，方向平行于 x 轴。
1)线圈平面与B成
θ=30°角时，求线圈每边所受的安培力及线圈所受的磁力矩
2)当线圈由此位置转至平衡位置时，求磁力的功。
解(1) 设 β 为 Idl 与B之间的夹角，则 F=BIlsinβ
OA受磁力(沿 -z 方向)：
0.02×10×0.08×sin90°N =1.6×10-2
BC受磁力(沿 +z 方向)： 0.02×10×0.08×sin90°N =1.6×10-2
AB受磁力(沿 +y 方向)： 0.02×10×0.06×sin30°N =0.6×10-2
CO受磁力(沿 -y 方向)：
0.02×10×0.06×sin150°N =0.6×10-2
线圈所受力矩为OA和BC所受磁力的力矩
&&& M=BISsin=0.02×10×0.06×0.08×sin60°Nm =8.3×10-4
&(2) 线圈在
θ=30°时，通过线圈平面的磁通
Φ1=BScos =0.02×0.06×0.08×cos60°Wb =4.8×10-5
&&& 线圈转至平衡位置时 j
=0，通过线圈平面的磁通
Φ2 =0.02×0.06×0.08×cos0°Wb=9.6×10-5 Wb
磁力作功 A=I(Φ2-Φ1)=4.8×10-4