氢光谱的某一线系的极限波长为3647Aº,其中的单位A°是什么意思怎么换算到纳米的?_百度知道
氢光谱的某一线系的极限波长为3647Aº,其中的单位A°是什么意思怎么换算到纳米的?
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你说的“ Aº ”（正确写法是小圆圈在字母A的正上方），是“埃”，它是长度单位。1埃＝10^(-10) 米＝0.1 纳米那么　3647 埃＝364.7 纳米
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一埃等于十的负十次方米，即0.1nm
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出门在外也不愁已知氢光谱的某一线系的极限波长为3647A&，其中有一谱线波长为6565A&，试有波尔氢原子理论，求_百度知道
已知氢光谱的某一线系的极限波长为3647A&，其中有一谱线波长为6565A&，试有波尔氢原子理论，求
始态与终态能级能量
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用Ryberg公式表示谱线：1/λ=R(1/n^2-1/m^2)λ波RRyberg数于氢1原R=cm^-1m起始能级n终态能级极限波m=∞跃迁n代入波<img class="word-replace" src="/api/getdecpic?picenc=0a5f47An=2即光谱巴尔末系波<img class="word-replace" src="/api/getdecpic?picenc=0a5f65A代入公式m=3.代入能级公式En=-13.6*/n^2. （eV）求应能量
起始：-1.51eV终态：-3.4eV
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出门在外也不愁红移_百度百科
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红移在和领域，指物体的由于某种原因增加的现象，在可见光波段，表现为的谱线朝红端移动了一段距离，即波长变长、降低。红移的现象目前多用于的移动及规律的预测上。红移最初是在人们熟悉的可见光波段发现的，随着对电磁波谱各个波段的了解逐步深入，任何电磁辐射的波长增加都可以称为红移。对于波长较短的、X-射线和等波段，波长变长确实是波谱向红光移动，“红移”的命名并无问题；而对于波长较长的、和等波段，尽管波长增加实际上是远离红光波段，这种现象还是被称为“红移”。[1]当光源远离观测者运动时，观测者观察到的电磁波谱会发生红移，这类似于因为造成的频率变化。这样的红移现象在日常生活中有很多应用，例如、[1]，在分光学上，人们使用多普勒红移测量天体的运动[2]。这种多普勒红移的现象最早是在19世纪所预测并观察到的，当时的部分科学家认为的本质是一种。另一种红移机制被用于解释在遥远的、，星系间的气体云的光谱中观察到的红移现象。红移增加的比例与距离成正比。这种关系为宇宙在膨胀的观点提供了有力的支持，比如宇宙模型。[2]别&&&&称多普勒红移，引力红移，宇宙学红移适用领域范围物理学，天文学
红移有3种：（由于在固定的空间中远离我们所造成的）、（由于光子摆脱引力场向外辐射所造成的）和（由于宇宙空间自身的膨胀所造成的）。对于不同的研究对象，牵涉到不同的红移。
引力红移1.由于，从离开我们而去的发出的光线的向红光光谱方向移动。红移
2.一个的向长波（红）端的位移。天体的光或者其它可能由于运动、引力效应等被拉伸而使波长变长。因为红光的波长比蓝光的长，所以这种拉伸对光学波段光谱特征的影响是将它们移向光谱的红端，于是这些过程被称为红移。植被曲线红移
3.在高光谱遥感领域的红移。在植被的光谱曲线中，遭胁迫的植物的红-红外透射曲线向更短波长方向移动（Cibula和Carter， 1992）的现象称为“红端偏移”简称“”
简单的说，就是700波长范围的拐点向短波方向移动（如右图曲线）。 引力红移，是强引力场中天体发射的波长变长的现象。由可推知，当从远离引力场的地方观测时，处在引力场中的辐射源发射出来的谱线，其波长会变长一些，也就是红移。只有在引力场特别强的情况下，引力造成的红移量才能被检测出来。引力红移现象首先在引力场很强的（因为白矮星表面的引力较强）上检测出来。二十世纪六十年代，庞德、雷布卡和斯奈德采用穆斯堡尔效应的实验方法，测量由地面上高度相差22.6米的两点之间引力势的微小差别所造成的谱线频率的移动，定量地验证了引力红移。结果表明实验值与理论值完全符合！物体和观察者之间的相对运动可以导致红移，与此相对应的红移称为红移，是由多普勒效应引起的。
图为遥远的星系在可见光波段的光谱
通常引力红移都比较小，只有在中子星或者黑洞周围这一效应才会比较大。对于遥远的星系来说，宇宙学红移是很容易区别的，但是在星系随着空间膨胀远离我们的时候，由于其自身的运动，在宇宙学红移中也会参杂进多普勒红移。[3]根据，光从中发射出来时也会发生红移的现象。这种红移称为重力红移。
一般说来，为了从其他红移中区别引力红移，你可以将这个天体的大小与这个天体质量相同的黑洞的大小进行比较。类似星云和星系这样的天体，它们的半径是相同质量黑洞半径的千亿倍，因此其红移的量级也大约是静止频率的千亿分之一。对于普通的恒星而言，它们的半径是同质量黑洞半径的十万倍左右，这已经接近光谱观测分辨率的极限了。中子星和白矮星的半径大约是同质量黑洞半径的10和3000倍，其引力红移的量级可以达到静止波长的1/10和1/1000。20世纪初，天文学家发现，观测到的绝大多数的光谱线存在红移现象。这是由于宇宙空间在膨胀，使天体发出的光波被拉长，谱线因此“变红”，这称为宇宙学红移，并由此得到。20世纪60年代发现了一类具有极高红移值的天体——，成为近代天文学中非常活跃的研究领域。
宇宙学红移在100个百万秒差距的尺度上是非常明显的。但是对于比较近的星系，由于星系本身在星系团中的运动所造成的多普勒红移和宇宙学红移的量级差不多，你必须仔细的别开这两者。通常星系在星系团中的速度为3000km/s，这大约与在5个百万秒差距处的星系的退行速度相当。
红移公式为 e^z=v/c（z+1）+1
其中：e 为自然对数底数
v 为宇宙间的星体退行速度这个主题的发展开始于对波动力学现象的探索，因而连结到了。光源相对观测者的运动导致红移和蓝移
稍后，因为克里斯琴·安德烈·多普勒在1842年对这种现象提出了物理学上的解释，而被称为效应。他的假说在1845年被的科学家ChristophHendrikDiederikBuysBallot用声波做实验而获得证实。多普勒预言这种现象可以应用在所有的波上，并且指出的颜色不同可能是由于它们相对于的运动速度不同而引起的。后来这个推论被否认。恒星呈现不同的颜色是因为温度不同，而不是运动速度不同。
多普勒红移是法国物理学家斐索在1848年首先发现的，他指出恒星谱线位置的移动是由于多普勒效应，因此也称为“多普勒-斐索效应”。1868年，天文学家首次测出了恒星相对于地球的运动速度。
在1871年，利用的测出在可见光太阳光谱的和斐谱线在红光有0.1&Aring的位移。在1901年，AristarkhBelopolsky在实验室中利用转动的镜片证明了可见光的红移。
在1912年开始的观测，VestoSlipher发现绝大多数的都有不可忽视的红移。然后，。这些观察在今天被认为是造成膨胀大霹雳理论的强而有力证据。一个光子在真空中传播可以有几种不同的红移机制，每一种机制都能产生类似多普勒红移的现象，意谓著z是与波长无关的。这些机制分别使用伽利略、洛伦兹、或相对论转换在各个参考架构之间来比较。
转换的架构
多普勒红移
伽利略转换
欧几里得度规
相对论的多普勒
洛伦兹转换
闵可夫斯基度规
宇宙论的红移
广义相对论转换
广义相对论转换
如果一个光源是远离观测者而去，那么会发生红移(z&0)，当然，如果光源是朝向观测者移动，便会产生（z&0）。这对所有的电磁波都适用，而且可以用多普勒效应解释。当然的结果是，这种形式的红移被称为。
相对论的多普勒效应更完整的多普勒红移需要考虑相对论的效应，特别是在速度接近光速的情况下。简单的说，物体的运动接近光速时需要将介绍的时间扩张因素罗伦兹转换因子γ引入古典的多普勒公式中，改正后的形式如下：多普勒公式
这种现象最早是在1938年赫伯特E艾凡斯和GR.史迪威进行的实验中被观察到的，称为艾凡斯-史迪威实验。
由于罗伦兹因子只与速度的有关，这使得红移与相对论的相关只独立的与来源的运动取向有关。在对照时，古典这一部分的形式只与来源的运动投影在方向上的有关，因此在不同的方向上会得到不同的结果。同样的，一个运动方向与观测者之间有θ的角度（正对着观测者时角度为0），完整的相对论的多普勒效应形式为：
完整的相对论的多普勒效应形式
而正对着观测者的运动物体（θ=0°），公式可以简化为：
公式可以简化为
在特殊的状况下，运动源与测器成（θ=90°），相对性的红移为横向红移，被测量到的红移，会使观测者认为物体没有。即时来源是朝向观测者运动，如果有的分量，那么在这个方向上的速度可以扩张到抵消预期中的蓝移，而且如果速度更高的还会使接近的来源呈现红移。在20世纪初期，史立佛、和其他人，首度测量到之外星系的红移和蓝移，它们起初很单纯的解释是多普勒效应造成的红移和蓝移，但是稍后哈柏发现距离和红移之间有着粗略的关联性，距离越远红移的量也越大。理论学者几乎立刻意识到这些观察到的红移可以用另一个不同的机制来解释，哈柏定律就是红移和距离之间交互作用的关联性，需要使用广义相对论空间尺度扩张的宇宙论模型来解释。结果是，光子在通过扩张的空间时被延展，产生了宇宙学红移。这与多普勒效应所描述的因速度增加所产生的红移不同（这是罗伦兹转换），在光源和观测者之间不是因为和的转换，取代的是因为经过膨胀的空间使波长增加而红移。这种效应在现代的宇宙论模型中被解释为可以观测到与时间相关联的宇宙尺度因次（a），如下的形式：
如下的形式这种型态的红移称为或。如果宇宙是收缩而不是膨胀，我们将观测到星系以相同比例的蓝移取代红移。这些星系不是以实际的速度远离观测者而去，取代的是在其间的延展，这造成了大尺度下宇宙论原则所需要的各向同性的现象。在宇宙学红移z&0.1的情况下，时空扩展的作用对星系所造成的独特效应与被观察到的红移，相对于多普勒效应的红移和蓝移是极微小的。实际的速度和空间膨胀的之间的区别在膨胀的橡皮板宇宙有清楚的说明，一般的也曾经描述过类似的空间扩展。如果以滚珠轴承来代表两个物体，以有弹性的橡皮垫代表时空，多普勒效应是轴承横越过橡皮垫产生的独特运动，宇宙学红移则是橡皮垫向下沉陷的柱状体的沉陷量。（很明显的在模型上会有维度的问题，当轴承滚动时应该是在橡皮垫上，而如果两个物体的距离够远时宇宙学红移的速度会大于多普勒效应的速度。）
由中子星造成的重力红移的图解表示尽管速度是由分别由多普勒红移和学红移共同造成的，天文学家（特别是专业的）有时会以“退行速度”来取代在膨胀宇宙中遥远的星系的红移，即使很明显的只是视觉上的退行。影响所及，在大众化的讲述中经常会以“红移”而不是“宇宙学红移”来描述受到时空扩张影响下的星系运动，而不会注意到在使用相对论的场合下计算的“宇宙学退行速度”不会与多普勒效应的速度相同。明确的说，多普勒红移只适用于狭义相对论，因此v&c是不可能的；而相对的，在宇宙学红移中v&c是可能的，因为空间会使物体（例如，从地球观察类星体）远离的速度超过光速。更精确的，“遥远的星系退行”的观点和“空间在之间扩展”的观点可以通过的转换来连系。要精确的表达必须要使用数学的罗伯逊-沃克度量。在的理论中，重力会造成时间的膨胀，这就是所谓的重力红移或是爱因斯坦位移。这个作用的理论推导从的施瓦氏解，以一颗光子在不带电、不转动、球对称质量的重力场运动，产生的红移：
产生的红移
·M是创造出重力场的，
·r是观测者的径向坐标（这类似于传统中由中心至观测者的距离，但实际是施瓦氏坐标）
的结果可以从和导出，并不需要完整的。
在地球上这种效应非常小，但是经由莫士包耳效应依然可以测量出来，并且在Pound-Rebkaexperiment中首次得到验证。然而，在附近就很显著，当一个物体接近事件视界时，红移将变成无限大，他也是在宇宙微波背景辐射中造成大角度尺度温度扰动的主要角色。对红移现象的公认解释为：速度造成红移，当一列火车向我们而来时，它的声尖锐刺耳，因为火车的高速运动使声波波长被压缩，能量密度增加。相反，当火车离开我们飞驰而去时，它的汽笛声则低沉幽缓，简称多普勒效应，光波的红移道理类同。
把光波的红移和声波的多普勒效应等同看待无疑是一种“以太”依赖症，潜意识里还是把光波视为依靠某种介质传播，就像声波传播依靠空气、水等一样。
造成红移现象的本质原因是“场差”，相对运动速度的确能够引起红移或蓝移，但相对运动速度只是产生“重力场差”的一种情形。
观测数据表明，红移现象远远多于蓝移，这似乎与大爆炸理论能够联系起来，但如果理论成立，宇宙怎么会在大范围上密度均匀呢？而且，近100多亿年宇宙史（也许更长），暗能量早就应该烟消云散了，怎么还依然存在并驱动星系外移？如果说它还没有消散完全，那么如此强大的能量，宇宙当初为什么能够聚拢成一点呢？
天体的红移现象多不是由于速度引起的，而是直接的“重力场差”造成的，需要特别说明的是这里用“重力场差”而不是重力场，原因在于它造成红移是双向的，如地球上能够测到太阳光线的红移，从太阳上测量来自地球的光线，也会发现红移。太阳和地球之间的重力场的场差造成了它们之间的光线红移。同理，行星之间由于存在重力场差，也会互相产生红移。
客观实际存在各种复杂情况，以下分别论述：
1.从金星向地球方向发射一枚火箭，使之成为围绕太阳旋转的“行星”，如果这枚火箭不能超越地球的公转轨道，那么，尽管火箭是朝向地球运动的，火箭发出的光从地球上测量仍然会产生红移，红移大小取决于火箭最终形成的公转轨道与地球公转轨道的重力场差。如果增大火箭的能量，使其轨道位于地球和火星之间，那么，在火箭掠过地球轨道前，火箭发出的光从地球上测量就会产生蓝移，蓝移大小同样取决于火箭公转轨道与地球公转轨道的重力场差，只是这时的重力场差为负值。但，如果火箭掠过了地球轨道，则重力场差变为正值，来自火箭的光线又变成红移。
2.如果从发射的火箭有足够大的能量，能够飞出太阳系，这种情况更复杂一些，首先要把地球和太阳视为一个整体，把火箭放在银河系重心形成的重力场里，计算重力场差产生红移或是蓝移的大小，然后附加太阳产生的重力场差的红移效应，由于银河重心产生的重力场差和太阳产生的重力场差在方向上并不会一致，它们二者是矢量叠加。
宇宙中星体或物体的相对运动，根本原因是它们处在不同的重力场中，这个重力场不能认为是可视空间中的某个星体引起的，而是整个宇宙重力场的叠加结果，也可以认为成相对运动的物体处在不完全相同的空间里，一些理论中描述的那种互相看不见的是不存在的，各种空间是融合的，一个处于某种状态的质点，它只能占据该空间点的一部分。假设在某片空旷的宇宙空间里，有两个相对静止的物体，在不考虑它们之间的重力场差时，可以认为它们处在同一空间。而如果这两个物体是处在某个重力场的不同位置，则它们是处在不完全相同的空间里，假设此时有一种魔力将它们突然移到同一处，那么，二者依然是处于不同的空间里（重力场背景里），物体间的相对运动速度本质上都是由于它们处在不同的空间里而产生的。所以，如果两个相对静止的物体，给其中一个突然加速，我们可以把它理解成被加速的物体被突然置于不同的重力场背景中（或者说不同的空间里）。光的红移现象都是由于光进入不同重力场环境造成的。
天文观测到的红移远远多余蓝移的原因在于：宇宙中任何星体都可以把自身视为宇宙重心而不动，如同黑洞，其它星体围绕本重心分布和运动，从一个星体观察整个宇宙，越是遥远的星体，重力场差越大，所以，红移也越大，直至无限大而无法观测到，极其遥远的星体发出的光会融入空间而化为平静。[4]红移可以经由单一光源的光谱进行测量。如果在光谱中有一些特征，可以是、、
或是其他在光密度上的变化，那么原则上红移就可以测量。这需要一个有相似特征的光谱来做比较，例如，中的，当它发出光线时，有明确的特征谱线，一系列的特色谱线都有一定间隔的。如果有这种特性的谱线型态但在不同的波长上被比对出来，那么这个物体的红移就能测量了。因此,测量一个物体的红移,只需要或是的范围。只观察到一些孤立的特征,或是没有特征的光谱,或是（一种相当无序杂乱的波），是无法计算红移的。红移蓝移
红移（和蓝移）可能会在天体被观测的和辐射的波长（或频率）而带有不同的变化特征，天文学习惯使用无因次的数量z来表示。
在z被测量后，红移和蓝移的差别只是间单的正负号的区别。依据下一章节的，无论被观察到的是红移或蓝移，都有一些基本的说明。例如，的蓝移（z0），就会联想到物体远离观测者而去并且能量减少。同样的，的蓝移可以联想到光线进入强引力场，而爱因斯坦效应的红移是离开引力场。在天文观测中可以测量到红移，因为的和，与在地球上的实验室内的分光仪校准好的光谱比较时，是非常的明显。当从同一个天体上测量到各种不同的吸收和发射谱线时，z被发现是一个常数。虽然来自遥远天体的谱线可能会被污染，并且有轻微的变宽，但并不能够用热力学或机械的行为来解释。基于这些和其他的理由，公众的舆论已经将天文学上观测到的红移认定是三种类似的多普勒红移之一，而没有任何一种假说能如此的振振有词。红移
，用在测量上，比只要简单的通过特定的来测定天体的光度学要困难。当测光时，可以利用所有的数据（例如，哈柏深空视场和哈柏超深空视场），天文学家依靠的是红移测光的技术，由于滤光器在某些波长的范围内非常灵敏，依靠这样的技术可以假定许多光谱的本质隐藏在光源之内，观测误差可以δz=0.5为级距来排序，并且比分光镜的更为可靠许多。然而，光度学无法考虑到红移的定性描述。例如，一个与太阳相似的光谱，但红移z=1，最为明亮的是在红外线的区域，而非以黄-绿为尖峰的黑体光谱，并且光的强度在经过滤光器时将减少二级（1+z）。使用SOHO卫星的LASCOC1摄影机观测到的太阳日冕。这张是以铁XIV的5308&Aring谱线经都普勒仪观察日冕中的电浆接近与远离卫星的速度，转移成不同色码的一幅假色图。在附近的目标（在我们的银河系内的天体）观测到的红移几乎都与相对于视线方向上的速度有关。观察这样的红移和蓝移，让天文学家可以测量速度和分光星的参考质量。这种方法是英国天文学家威廉·哈金斯在1868年最先采用的。相同的，从光谱仪中对单独的一颗恒星所测得的微量的红移和蓝移是天文学家检测是否有行星系环绕着恒星的诊断和测量的方法之一。对红移更精确的测量被应用于日震学上，藉以精确的测量太阳光球的运动。红移也被应用于第一次的行星自转速率的测量、星际云的速度、星系的自转，还有吸积的动力学呈现在中子星和黑洞的多普勒和重力红移。
另外，还有各种不同辐射和吸收的温度造成的多普勒致宽-对单一的吸收或辐射谱线造成的红移和蓝移的效应。测量来自不同方向的氢线21公分波的扩展和转移，天文学家能测量出星际气体的退行速度，揭露出我们银河系的自转曲线。相同的测量也被应用在其他的星系，例如。做为一种诊断的工具，红移测量在天文学的分光学中是最重要的工具之一。中合于的天体距离越远就有越大的红移，因此被观测到有最大红移，对应于最遥远的距离也有最长的回应时间的天体是宇宙微波背景，红移的数值高达z=1089（z=0相当于现在的时间），在宇宙年龄为137亿年的状态下，相当于之后379000年的时间。核心像点光源的类星体是“红移”（z&0.1）最高的天体，是在改善之前，除了之外还能被发现的其他高红移天体。被发现红移最高的类星体是z=6.4，被证实红移最高的星系是z=7.0在尚未经确认的报告中显示，透过重力透镜观测到的遥远星系集团有红移高达z=10的星系。红移
对比本星系群遥远，但仍在室女座星系团附近，距离为10亿秒差距左右的星系，红移与星系的距离是近似成比例的，这种关系最早是由哈柏发现的，也就是众所皆知的。星系红移最早是VestoSlipher大约在1912年发现的，而哈柏结合了Slipher的测量成为度量天体距离的另一种方法-哈柏定律。在建基于广义相对论下被广泛接受的宇宙模型中，红移是空间扩展的主要结果：这意味着遥远的星系都离我们而去，光离开星系越久，空间的扩展也越多，所以光也就被延伸越多，红移的值也就越大，所以越远的看起来就移动的越快。哈柏定律一样适用哥白尼原则，由于我们通常不知道天体有多明亮，测量红移会比直接测量距离容易，所以使用哈柏定律就可以得知大略的距离。
星系之间的和星系团的重力交互作用在正常的哈柏图上导致值得注意的消散，星系的本动速度和在宇宙中的维理天体的迷踪质量相叠加，这种作用导致在附近的星系（像仙女座星系）显示出蓝移的现象，并且向共同的重心接近，同时星系团的红移图像的手指在作用使本动速度的消散大致成球型的分布。这个增加的组合给了宇宙学家一个单独测量质量的质光比（以太阳的质量和光为单位的星系的质量与光度比值），是寻找的重要工具。
对更遥远的星系，目前的距离和红移之间的关连性变得更为复杂。当你看见一个遥远的星系，也就是看见相当久远之前的星系，而那时的宇宙和现在是不同的。在那些早期的时刻，我们期待在俇展的速率上有所不同，原因至少有二个：
星系之间相互的重力吸引会减缓宇宙的扩张行动
可能存在的或与可能会改变宇宙扩张的速率。
最近的观测却建议宇宙的扩张不仅没有如同第一点的预测减速，反而在加速中。这是广泛的，虽然不是相当普遍的，相信这是因为有在控制着宇宙的发展。这样的宇宙常数暗示宇宙的最后命运不是，反而可预见宇宙将长久存在。（可是在宇宙内多数的物理程序仍然朝向热死亡。）
扩张的宇宙是大霹雳理论的中心预言，如果往前追溯，理论预测&奇点&的存在，而那时的宇宙有无限大的密度；广义相对论的理论，大霹雳的理论依据，将不再能适用。最有可能取代的理论据信是尚未成熟的量子重力学，能在密度变得无穷大之前继续适用。在先进的自动化望远镜和改良的光谱仪合作之下，以一定数量星空的红移当成宇宙的投影，通过红移与角度位置数据的结合，红移巡天图可以显示天空中一定范围内物质的立体分布状态。这些观测被用来研究宇宙的宇宙的大尺度结构，长城、许多广达5亿的，红移巡天的检测提供了戏剧性的大尺度构造的例子。2度视场星系红移巡天资料
第一次红移巡天是CfA红移巡天，开始于1977年，至1982年完成最初的资料蒐集。最近的有2度视场星系红移巡天，测量宇宙在一个部份的大尺度结构，量测了22万个星系的z值，最后的结果已经在2003年6月释出。（除了描绘星系在大尺度的模型，2度视场也可以估计微中子质量的上限。）其他值得重视的研究还有史隆数位巡天（SDSS），在2005年仍在继续进行中，目标瞄准在观测一亿个天体。SDSS已经观测到红移高达0.4的和红移超过z=6的类星体。深度2红移巡天使用和新的“”光谱仪，是深度1计划的延续。深度2是设计来研究红移0.7或更高的黯淡星系，因此可以填补SDSS和2df计划的不足。在辐射转换和的主题中会总结电磁辐射中波长和频率转换可能发生的现象和交互作
2MASS红移巡天用导致位移的结果。在这些情况下位移和物理上对应的能量转移到物质或其他的光子，而不是归结于参考坐标系的转变之间。这些转移可以归结于（参见沃尔夫效应）或是来自于、微粒物质、或来自波动的电介质媒介被充电，导致电磁辐射的。当这些现象对应于“红移”或“蓝移”的现象时，是物理的电磁辐射场本身的交互作用或是介入（干预）的物质来自参考坐标系效应的现象。在天文物理，质-光交互作用的结果在辐射场的能量的迁移上通常是而不是红移，而这个项目通常是保留在前面的效应中讨论的。
在许多情况下散射会导致辐射的红化，因为会使光子趋向最低而减少高能的光子(总能量守恒)。除了在小心控制的情况下，散射不会在同一个变化中横跨整个光谱，换言之，任何一个波长上计算得到的z只是一个对应于波长的函数，而且，来自介质的随机散射通常可能发生在任何的角度上，而z又是一个散射角的函数。如果多次的散射发生，或是散射的粒子在相对的运动中，那么通常都会造成谱线的畸变。
在恒星际天文学，可见光谱会因为穿过星际物质的散射过程出现星际红化—类似于在或时大气层造成太阳光偏红和天空是蓝色的瑞利散射。这种明显的转移成红色的现象，是因为谱线中的红色部分没有被转移成其他的波长，以及额外的黯淡和畸变结合，这些现象使光子在视线中出现或消失。
新手上路我有疑问投诉建议参考资料 查看已知锌板的极限波长高清在线观看,锌的波长,波长板
"已知锌板的极限波长" 详细介绍这个作业怎么做?已知金属铯的极限波长
已知金属铯的极限波长为0.66μm，用波长为0.50μm的光照射铯金属表面发射电子的最大初动能为多少？铯金属的逸出功为多少？解：由光子说可知，金属的逸出功在数值上就等于频率（波长）为极限频率（波长）的光子能量，即 再根据光电效应方程 ，可求得光电子的最大初动能 铯金属的逸出功 当用波长为λ=0.50 μm的光照射铯金属时，光电效应实验中用红光照射锌板为何验电器不偏转每一种金属在产生光电效应是都存在一极限频率（或称截止频率），即照射光的频率不能低于某一临界值。相应的波长被称做极限波长（或称红限波长）。当入射光的频率低于极限频率时，无论多强的光都无法使电子逸出。 红已知一单色光照在钠表面上,测的光电子的最大动能是12eV,而钠的红限波长是540mm,那么入射光的已知一单色光照在钠表面上，测的光电子的最大动能是12eV，而钠的红限波长是540mm,那么入射光的波长是多少求详细过程题目给的极限波长的单位有误，应是　540 nm（纳米），不是 540 mm（毫米）。 已知：光电子的最大初动能　Ekm＝12 eV＝12 * 1.6*10^(-19) 焦耳＝1.92 * 10^(-1某金属的极限波长恰等于氢原子由n=4能级跃升到n=2能级所发出的光的波长,现用氢原子由某金属的极限波长恰等于氢原子由n=4能级跃升到n=2能级所发出的光的波长,现用氢原子由n=2能级跃迁到n=1能级时所发出的光去照射，则从该金属表面逸出的光电子最大初动能是多少电子伏？hν=Em-En，Ek=hν-W联立求解，hν1=E4-E2（w），hν2=E2-E1（hν） 根据爱因斯坦光电方程，光电子的最大初动能为 Ek==2E2-E1-E4 =2×(-3.4) eV+13.已知锌的逸出功,用单色紫外线照射锌板,知道逸出光电子的最大速度
求紫外线的波长已知锌的逸出功,用单色紫外线照射锌板,知道逸出光电子的最大速度 求紫外线光电子的最大速度为 V 紫外线的波长为λ由λ=CT ν=1/T 得 紫外线高二物理光电反应的一个题目,求详解已知纳发生光电反应的极限波长为λ°=5×10﹙－7﹚m,现用波长为4×10﹙－7﹚m的光照射用钠做阴极的光电管，求：①钠的逸出功，②为使光电管中的光电流为零，在光电管上所加反向电压至少多大？已知纳发生光电反应的极限波长为λ°=5×10(-7)m,现用波长为4×10(-7)m的光照射用钠做阴极的光电管,求:①钠的逸出功,②为使光电管中的光电流为已知使锌板产生光电效应的光波的最大波长为372nm,锌的极限频率是多少?电子从锌板表面逸出时,需要已知使锌板产生光电效应的光波的最大波长为372nm，锌的极限频率是多少？电子从锌板表面逸出时，需要克服内部原子引力做多少功？已知使锌板产生光电效应的光波的最大波长为372nm,锌的极限频率是多少?电子从锌板表面逸出时,需要1 锌的极限频率是 3*10^8*10^9&#47;372=2 氢光谱线系的极限波长是什么意思即求氢原子光谱莱曼系的最小波长或最大波长。 不过，据我的做题经验，这里所说的极限波长应该指最短波长。 具体求法（以莱曼系为例） 公式hc/λ=E(1/m^2-1/n^2), E为氢原子基态能量=13.求助 高三同步训练量子论初步A卷_4.已知锌发生光电效应的逸出功等于W=3.3eV,那么锌发生光电效应的的极限波长应该是λ=___ m。若照射锌板的入射光的光子能量为5eV,一面 同步练习那么极限波长表有没有这样的资料，列表把元素周期表中的金属元素，都依次列出产生光电效应的极限频率，或者部分常见金属的极限频率（波长).z在网上实在太难找到了书上的已经够用了，我记得题目里要这方面知识解题的话会给出来的。