人的正常慢波半功率波束宽度是多少

来源：蜘蛛抓取(WebSpider) 时间：2015-06-11 03:51 标签： 大功率超声波
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ku波段低磁场过模慢波高功率微波发生器研究
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事故后飞行人员脑功能超慢波功率涨落的研究
摘　要：目的采用脑电超慢波涨落分析仪在无创条件下观察飞行事故后飞行人员脑神经递质活动的情况。方法对事故组44名飞行人员和对照组47名普通飞行人员用脑电超慢涨落分析技术提取在清醒状态下脑神经递质系统的信息,分析飞行事故后脑神经递质的活动情况,并且用创伤后应激障碍自评量表（PTSD-SS）评估其临床症状。结果①两组飞行人员比较,γ-氨基丁酸（GABA）神经递质活动变化差异有高度统计学意义（t=6.901,P〈0.01）;②反复重现体验与GABA呈负相关（r=-0.780,P〈0.01）,与多巴胺（DA）呈正相关（r=0.451,P〈0.01）,差异有高度统计学意义,谷氨酸（Glu）活动与回避症状负相关,差异有统计学意义（r=-0.278,P〈0.05）;③警觉性增高与去甲肾上腺素（NE）神经递质相关（r=0.227,P〈0.05）,差异有统计学意义。结论飞行事故后人体脑神经递质活动发生变化,参与了应激反应症状的产生。
优质期刊推荐大功率0.34THz辐射源中慢波结构的优化设计
为研制大功率太赫兹源,提出以切连科夫表面波振荡器为基础,采用过模结构来研究0.34THz信号的产生.重点研究了慢波结构的各参数对器件输出性能的影响,对慢波结构进行了优化设计,并采用数值模拟方法,对慢波结构实际参数的选取和实验中所允许的加工精度提了具体要求;最后采用粒子模拟对该结构进行了“热腔”模拟计算.结果表明该结构能够产生频率为0.34THz,输出功率约为7.8MW的太赫兹信号,并且稳定工作于表面波振荡器状态.该结果为下一步0.34THz太赫兹源的研制奠定了基础.1引言太赫兹(THz)波是指频率在0.1—10THz范围内的电磁波.由于该波段兼有毫米波与红外光两个区域的特性,因而融合了毫米波和红外光的优点,特别是相对适中的波束宽度、较宽的系统带宽和大的多普勒频移特性,十分有利于目标的探测识别和干扰对抗[13].这些特点为太赫兹波的应用提供了巨大潜力,使得许多国家都投入了大量的人力物力进行太赫兹技术的研究.太赫兹源是太赫兹技术应用...&
(本文共7页)
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O型契伦柯夫器件一般采用有限长周期慢波结构作为束波相互作用的核心区域,研究有限长慢波结构的高频特性对O型契伦柯夫器件的设计具有重要的参考价值。采用慢波结构(SWS)将结构波相速度降低到低于光速c,从而满足带电粒子与结构波的准同步条件。无限长慢波结构的色散曲线、空间谐波系数和场分布可以理论求解得到。而对于实际器件所用的两端连接直波导的有限长慢波结构,电磁波在慢波结构与直波导的交界面上存在反射,在结构内产生纵向谐振,对器件的束波作用产生重要的影响[1-4],因此需要对有限长慢波结构高频特性展开理论分析。国外开展的工作主要针对两端封闭的有限长慢波结构,以及一端封闭、一端连接直波导的有限长结构高频特性的数值仿真与冷测[5-7],国防科学技术大学采用传输线理论对有限长慢波结构高频特性、纵向模式选择等问题进行了理论研究,在不考虑慢波结构末端相位的前提下,提出了纵向谐振模式满足的条件[8]。本文拟先研究电磁波在直波导与慢波结构交界面上的反射特...&
(本文共5页)
权威出处：
工作在毫米波段的行波管尺寸一般都很微小,一般都会散热不良以及加工困难,从简化工艺和节约成本角度出发,研制了双耦合槽梯形慢波系统;这种系统与传统耦合腔慢波系统相比,优势在于结构简单,功率容量大,散热良好[1]。介质加载是增强和改善行波管放大器性能的重要手段之一[2-4]。本文研究了V波段介质加载梯形线行波管注波互作用,在耦合槽和间隙处进行同样宽度的同样介电常数的介质加载,提高其放大微波信号的性能。1 V波段梯形慢波结构的高频特性如图1是梯形慢波结构整体结构图,(a)部分为未进行介质加载,所展示的部分是真空,上下都是矩形耦合槽,中间为矩形间隙以及圆柱形电子注通道,背景是导体铜。为了显示清楚,将未进行介质加载的梯形慢波结构单周期图展示出来,如图2(a)所示。(b)部分是介质加载梯形慢波结构的整体结构,所展示部分是真空和介质,上下为矩形耦合槽,中间为矩形间隙以及圆柱形电子注通道,w是加载宽度,背景是导体铜。为了显示清楚,将介质加载梯形慢...&
(本文共3页)
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大功率毫米波及太赫兹辐射源在雷达、电子对抗、战术通讯、遥感成像等方面具有广泛的应用前景[1-2]。行波管和返波管是其中两种非常重要的辐射源,国内外都积极开展了相关的研究工作[3-17]。慢波结构是它们的核心部件,目前所采用的慢波结构主要有梯形线、折叠波导、矩形栅等。随着器件工作频率的提高,特别是达到100GHz以上时,现有慢波结构的欧姆损耗大和反射强成为制约器件进一步提高功率和展宽频带的两个关键问题。美国加州大学戴维斯分校的研究发现[18],在矩形波导的E面方向上周期性加载双交错的膜片,可使波导中的场能量集中在上下膜片形成的中心通道区域,从而减小了电场的欧姆接触,降低了电磁波的传输损耗,但这种结构的反射依然较为严重。为了解决这个问题,我们提出了一种新型的正弦波导慢波结构[19]。该结构同样能够使场能量集中在波峰与波谷之间的中心通道区域,因此具有较低的欧姆损耗。同时,由于整个结构的横截面始终保持均匀,没有突变点,因此极大减弱了反射...&
(本文共6页)
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随着现代电子科技的飞速发展,我国的航天工程和新一代卫星迫切需求大量具有频带宽、重量轻、体积小的毫米波源[1]。为了满足这些需求,微波管所使用的慢波结构的尺寸也越来越小,现有的加工方法已经不能满足这种高精度的要求。微带型曲折线慢波结构制造工艺简单、成本低,适合大规模生产,具有广阔的发展前景。国外对微带型曲折线行波管有过深入的研究。国内近年来才有一些相关的研究报道,如北京真空电子技术研究所完成了应用于微波管的微带型曲折线慢波结构的理论研究,从理论和模拟两个方面对其色散特性和耦合阻抗进行了深入研究[2],这种慢波结构的工作频带有所拓宽,但是高频端的耦合阻抗很低,损耗较大,因此不能很好地工作在较高频段。为提高微带曲折线慢波结构的高频性能,本文在矩形截面螺旋线慢波结构研究的基础上[3-5],设计了一种新型微带曲折线慢波结构,并对其介质衬底结构形式进行改进,分析了各结构参数尺寸对其色散特性及耦合阻抗的影响。1新型微带曲折线慢波结构的提出传统...&
(本文共4页)
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当电子的运动速度大于电磁波的传播速度时,电子就会有能量损失,从而产生切伦柯夫辐射。传统的切伦柯夫脉塞采用圆柱对称结构及环形电子注,但这给器件性能的提高造成一定的限制,如在高功率的情形下,为了抑制电子注的变形和扩散,通常需要由脉冲磁场系统或者超导磁场提供聚焦,这使得附属设备体积庞大[1]。而采用矩形结构及带状电子注则可以减小聚焦系统体积,并提高器件的输出功率。矩形截面切伦柯夫脉塞中常用介质衬里或金属格栅慢波系统。与采用介质衬里的情形相比,金属慢波结构可避免介质由于电子截获及强场击穿引起的结构损坏,并可提高功率容量。此外,在制造过程中,周期金属格栅的形状尺寸也较易精确控制。虽然国外对矩形截面切伦柯夫脉塞周期金属慢波结构的色散特性、场分布和连接光滑波导与慢波结构的渐变段进行了分析[2-3],国内对慢波结构也进行了相关研究[4-5],但涉及模式渐变段的工作尚比较缺乏。为避免慢波结构两端突变引起的反射形成振荡,必须采用渐变结构实现工作模式...&
(本文共5页)
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